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FAMEC Faculdade Metropolitana de Camaçari
Engenharia de Produção, Mecatrônica e Ambiental
CAPACITÂNCIA
CAPACITORES Consideremos um par de condutores isolados carregados com cargas +q e –q, iguais em
módulo e opostas.Tal aparato é denominado Capacitor, e tem por finalidade, armazenar energia
potencial num campo eletrostático.
Capacitor Plano (Placas Paralelas)
As placas são condutoras; logo, suas superfícies são equipotenciais. Existe entre as duas placas
uma diferença de potencial definida e de valor absoluto, V, que não é o potencial de qualquer dos dois
condutores, mas sim a diferença de potencial entre eles. Ambos, q e V, sendo valores absoluto, são
quantidades positivas.
A carga q e a diferença de potencial V, num capacitor são proporcionais, então
A constante de proporcionalidade entre q e V é denominada
Capacitância do Capacitor.
CVq
= (1)
A unidade de Capacitância, o farad (F), é definida por
FVC 1
11
=
Determinação da Capacitância.
Independentemente da geometria do capacitor, seguiremos alguns passos a fim de determinar a
capacitância.
I. Suponha que existe uma carga q sobre as placas.
II. Calcule o campo elétrico E situado entre as placas, em termos desta carga, usando a
Lei de Gauss;
III. A partir de E, calcule a diferença de potencial V entre as placas, a partir da equação
∫ • dlE −=−f
ifI VV
r
IV. Determine C usando CVq
=
Docente: DANILO SÁ TELES Disciplina: FISICA III
Discente: Carga Horária: 90 H
Cálculo do Campo Elétrico Pela lei de Gauss, temos
∫ =⋅ qAdErr
0ε
em todos os casos que consideraremos, a superfície gaussiana deverá ser escolhida de modo
que Er
e Adr
sejam paralelos e que Er
tenha módulo constante. Assim a lei de Gauss pode ser
reescrita, se reduzindo a
q = 0ε .E .A (2)
Cálculo da diferença de potencial – ddp
(3) ∫ •−=−f
ifI dlEVV
r
sendo que a integral é calculada ao longo de qualquer trajetória que se inicie sobre uma placa e
termine sobre a outra. Escolheremos sempre uma trajetória que acompanhe uma linha de
campo elétrico que vai da placa positiva para a negativa. Nesta trajetória, os vetores E e dl
sempre apontarão na mesma direção, de modo que a quantidade Vf – Vi será negativa. Como
estamos interessados em V, o valor absoluto da diferença de potencial entre as placas, podemos
escrever Vf – Vi = -V. Deste modo, podemos transformar a equação (3) em
(caso especial da equação 3) ∫−
+
= EdlV
onde os sinais positivo e negativo nos lembram que a trajetória de integração começa na plca
positiva e termina na placa negativa.
Capacitor de placas paralelas.
Em um capacitor de placas paralelas
dEdlEEdlV
AEqd
.
.
0
0
===
=
∫∫−
+
ε
Substituído na equação I , obtemos
dA
dEEA
C 00
.ε
ε== (Capacitor de placas paralelas)
onde A é a área da placa.
A capacitância só depende, realmente, dos fatores geométricos, particularmente da área A e da
separação d entre as placas.
Vemos pela equação anterior que as dimensões de C são dadas por
[ ] [ ] [ ][ ] [ ] [ ][ ]LCLLC .. 0
2
0 εε =⇒=
de modo que a constante 0ε da lei de Coulomb pode ser medida em farads/metro. Seu valor é
0ε =8,85x10-12 F/m
Assim, para ter C=1F com um capacitor de placas planas paralelas e d= 1 mm,
precisaríamos de uma área das placas
28
12
3
0
1013,11085,8
110 mxx
xdCA === −
−
ε
o que corresponde a cerca de 100 km2! Isso mostra que 1F é uma unidade muito grande de
capacitância; as mais usadas sã o μF (microfarad) e o pF (picofarad).
CAPACITOR CILÍNDRICO
É formado por dois cilindros coaxiais, de raios a e b, como ilustra a figura abaixo.
Supomos que L >> b, de modo que a “distorção” do campo elétrico que ocorre nas
extremidades dos cilindros possa ser desprezada.
CAPACITOR ESFÉRICO
... Em particular, se a esfera externa está suficientemente afastada ( )∞→2R , obtemos a
capacitância C de uma esfera de raio R:
RC 04πε=
As linhas de força nesse caso vão da superfície da esfera ao “infinito”. Um exemplo é a Terra,
cujo raio é R = 6,37 x 103 k. Calcule a Capacitância da Terra.
CAPACITORES EM SÉRIE E EM PARALELO
Freqüentemente queremos conhecer a capacitância equivalente de dois ou mais capacitores
que estão ligados de algum modo. “ Capacitância equivalente” significa a capacitância de um
único capacitor que pode ser substituído pela atual combinação sem que haja mudança na
operação do circuito externo. Discutiremos dois casos.
Capacitores em Paralelo
A figura abaixo mostra um exemplo de conexão em paralelo, cujos terminais podem estar
ligados, por exemplo, aos pólos de uma bateria, que mantém entre eles a diferença de potencial
V.
As placas superiores formam um condutor único, de carga total
Q = 321 QQQ ++
E potencial V+; igualmente para as inferiores, com –Q e V-, e
onde ,)( 321
33
22
11
VCCCQVCQVCQVCQ
++=⎪⎭
⎪⎬
⎫
===
A capacitância equivalente é então
,321 CCCVQCeq ++==
que pode ser estendido para qualquer número n de capacitores, com
(capacitores em paralelo) ∑=n
neq CC
CAPACITORES EM SÉRIE
Dizemos que os capacitores estão ligados em
série quando a soma das diferenças de potencial
de cada um deles é igual à diferença de
potencial aplicada à combinação.
Usando a equação 1 para cada capacitor,
obtemos
3
33
2
22
1
11 ,,
CQ
VCQV
CQV ===
A diferença de potencial para uma ligação em série é, então, 321 VVVV ++= =
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛++
321
111CCC
Q . A capacitância equivalente vale
321
11
11
11
CCCVQCeq ++==
que podemos facilmente estender para um número n de capacitores como
∑=n neq CC
11
Da equação anterior, podemos deduzir que a capacitância equivalente da ligação em série é
sempre menor do que a menor das capacitâncias individuais que compõem o sistema dos
capacitores em série.
ENERGIA ELETROSTÁTICA ARMAZENADA
Consideremos a carga gradual do capacitor fornecida por uma bateria. Num instante em que a
carga já armazenada é Q, a diferença de potencial instantânea entre as placa é
CqV =
Para carregar o capacitor é necessário que a bateria realize trabalho, sendo o mesmo armazenado
na forma de energia potencial elétrica U no campo elétrico entre as placas. Se um aumento extra
de carga dq for transferido, o aumento de trabalho necessário para isto será
dqCqVdqdW ==
C
qqdqC
dWWq
21 2
0
=== ∫ ∫
Este trabalho é armazenado no capacitor sob a forma de energia potencial, de modo que
CqU
2
= (energia potencial)
ou também,
2
21 CVU = ( energia potencial)
sendo estas equações válidas para qualquer que seja a geometria do capacitor.
Densidade de Energia
Para um capacitor plano, isto leva a
AddVAdV
dA
U E .22
.21 20
2020
rεεε=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛==
nessa expressão, Ad é o volume do espaço entre as placas do capacitor, no qual o campo elétrico fica
confinado (desprezando os efeitos de bordas).
Logo, podemos pensar nna energia como estando armazenada no campo, no espaço entre as
placas, com uma densidade de energia
2
ε 0=u Er 2
Embora este resultado tenha sido obtido para o caso especial de um capacitor de placas paralelas, ele
é válido, em geral, qualquer que seja a fonte do campo elétrico.
Consideremos agora uma esfera condutora (isolada) com carga Q. Tratando-a como um capacitor, a
energia potencial armazenada é
R
QC
QU0
22
82 πε==
o que também resulta de ser
R
QQ04πε
=
o potencial na superfície, e de ser
∫ = QVdSV21.
21 σ
a energia potencial das cargas distribuídas na superfície com densidade σ.
Exercícios de Fixação
1º) Às placas de um capacitor de placas paralelas estão separadas pela distância d=1,0 mm. Qual deverá ser a área das placas para que sua capacitância seja igual a 1,0 F? 2º) O espaço existente entre os condutores de um longo cabo coaxial, usado nas transmissões de TV, tem raio interno a =0,15mm e raio externo b=2,1 mm. Calcule a capacitância deste cabo, por unidade de comprimento. 3º) Um capacitor sobre um chip Ram tem capacitância de 55 fF. Sendo ele carregado a 5,3V, quantos elétrons em excesso estão situados sobre a sua placa negativa? 4º) Determine a capacitância da Terra como se ela fosse uma esfera condutora, isolada, de raio igual a 6370km. 5º) Determine a capacitância equivalente da combinação mostrada na figura abaixo. Suponha que
C ,0,121 FC μ= ,3,52 Fμ= FC μ5,43 = 6º) Um capacitor C1 de 3,55mF é carregado sob uma diferença de potencial V0=6,30 V. A bateria que o carregou é retirada e o capacitor é ligado, como ilustra a figura abaixo, a um outro capacitor descarregado, C2 = 8,95mF. A carga começa, então, a se deslocar de C1 para C2 até que o equilíbrio se estabeleça, com ambos os capacitores apresentando a mesma diferença de potencial V.
(a) Qual é o valor desta diferença de potencial comum?
(b) Calucule a energia potencial acumuladaa no sistema antes e depois de a chave ser ligada
7º) Uma esfera condutora, isolada, cujo raio R é igual a 6,85 cm, tem uma carga q = 1,25nC.
(a) Calcule a energia potencial acumulada no campo elétrico deste condutor carregado. (b) Qual é a desnidade de energia na superfície da esfera?
8º) Um capacitor de placas paralelas, cuja capacitância C é de 13,5 pF, apresenta uma diferença de potencial V=12,5V entre as suas placas. A bateria que o carregou é, agora, retirada e uma lamina de porcelana (k=6,5) é introduzida entre as placas, como nos mostra a figura abaixo. Calcule o valor da energia potencial do sistema antes e depois da introdução do dielétrico.