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DINÂMICA DE VEÍCULOS
1/2014
Profa. Suzana Moreira Avila, DSc
Noções de Vibrações
AULA 2
Sumário
Vibrações livres de Sistemas de um grau de liberdade (S1GDL)
Resposta de S1GDL a excitações harmônicas
Integração numérica da resposta do SIGDL
Vibrações livres de S1GDL
• Vimos que um sistema de 1GDL é descrito pela seguinte equação de movimento
(1)onde m, c e k representam, respectivamente a
massa, o amortecimento e a rigidez do sistema.• Dividindo-se a equação (1) por m obtemos
(2)
)(...
tpkuucum
)(2
22
...
tpk
uuu nnn
Vibrações livres de S1GDL
onde e
onde (coeficiente de amortecimento crítico)
é a freqüência natural de vibração com unidade em radianos por segundo
é o fator de amortecimento
m
kn
2
crc
c
n
ncr
kmc
22
n
Vibrações livres de S1GDL • A freqüência natural de vibração e a taxa de
amortecimento são parâmetros muitoimportantes na determinação da resposta deum S1GDL
• Considere que o sistema descrito pelaequação (1) seja submetido a um par decondições iniciais de deslocamento evelocidade
0
..
0
)0(
)0(
uu
uu
Vibrações livres de S1GDL
• A solução da equação (1), a resposta total,consiste na soma linear de duas partes distintas,uma resposta forçada relacionada à excitação euma resposta natural associada às condiçõesiniciais
• Na literatura matemática a solução geral de umaEDO é a soma da solução particular mais asolução complementar
)()()( tututu cp
Vibrações livres de S1GDL
• No caso de vibrações livres fazemos com quep(t)=0, a equação (2) toma a forma:
• Considerando o amortecimento nulo, aequação de movimento livre não-amortecidaé a seguinte:
022
...
uuu nn
02
..
uu n
Vibrações livres de S1GDL
• A equação característica correspondente é
• e suas raízes são
• a solução geral então toma a forma
• ou
022 ns
nis 2,1
titi nn eCeCu
21
tAtAu nn sincos 21
Vibrações livres de S1GDL
• A1 e A2 podem ser obtidas a partir das condiçõesiniciais, então temos
• Teoricamente este movimento continuariaindefinidamente. Na prática todo sistema possuialgum nível de amortecimento, que dissipaenergia, e reduz a amplitude ao longo do tempo.
tu
tuu n
n
n
sincos0
.
0
Vibrações livres de S1GDL
• Considere, portanto, a vibração livre de umS1GDL com amortecimento viscoso linear
• Assumindo uma solução na forma
• obtém-se a equação característica
022
...
uuu nn
stCeu
0222 nnss
Vibrações livres de S1GDL
• Cujas raízes s1,2 são dadas por
• A magnitude do fator de amortecimentocaracteriza três casos distintos:
• subamortecido:
• criticamente amortecido:
• Superamortecido:
12
2,1 nns
10
1
1
Vibrações livres de S1GDL
• O caso mais comum na prática, é o casosubamortecido com taxas de amortecimentoentre 0.5% e 5%.
• Neste caso definimos a freqüência naturalamortecida
A evolução da resposta, neste caso, tem a forma
21 nD
tuu
tuetu D
D
nD
tn
sincos)( 00
.
0
Vibrações livres de S1GDL
Resposta do SIGDL a excitações harmônicas
• Caso não-amortecido (ζ=0)
tpkuum cos0
..
n
nn
r
k
pU
tAtAtr
Uu
00
212
0 sincoscos1
Resposta do SIGDL a excitações harmônicas
Resposta do SIGDL a excitações harmônicas
• Caso amortecido
• α é o ângulo de fase entre a resposta permanente e a excitação
tpkuucum cos0
...
2
212/1222
0
1
2tan
sincoscos
21
r
r
tAtAet
rr
Uu DD
tn
Resposta do SIGDL a excitações harmônicas
Integração numérica da resposta do SIGDL
• Em muitos casos de análise a excitação dinâmica p(t) não possui uma expressão matemática bem definida como é o caso das excitações harmônicas.
• Neste casos não é possível obter uma solução exata para a equação de movimento.
• Lança-se mão portanto de algoritmos numéricos para integrar estas equações de movimento e obter a evolução da resposta no tempo.
• Estes algoritmos são conhecidos na literatura como métodos de integração numérica “passo à passo”.
Integração numérica da resposta do SIGDL
• Exemplos de métodos de integração numérica:
1. Soma simples
2. Regra Trapezoidal
3. Regra de Simpson
Análise Modal
• A análise modal de um sistema de vários grausde liberdade (SVGL) fornece grandezascaracterísticas do sistema que são as suasfrequências naturais de vibração e respectivosmodos de vibração associados.
• Estas propriedades são intrínsecas ao sistemae estão relacionadas ao material e ageometria do mesmo.
Profa. Suzana Moreira Avila
• A análise modal pode ser realizadaexperimentalmente através de testes onde osistema é monitorado através de sensores,como por exemplo acelerômetros, e sofreuma perturbação externa como fonte deexcitação.
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
• Frequências naturais e modos de vibraçãoassociados podem ainda ser determinadosnumericamente.
• A solução do problema de vibração livrefornece estas características do sistema.
• Não há ação de forças externas e omovimento é governado apenas pelascondições iniciais.
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
• Um sistema de vários graus de liberdade não-amortecido submetido a vibrações livres é governado pelas equações de movimento:
𝑴 𝒖 𝑡 + 𝑲𝒖 𝑡 = 𝟎 (1)
• O sistema é submetido ao conjunto de condições iniciais:
𝒖 = 𝒖 0 ; 𝒖 = 𝒖(0) (2)
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
• Este sistema tem solução na forma:
𝒖 = 𝒖sin(𝜔𝑡 + 𝜙) (3)
• Substituindo (3) em (2), obtem-se:
−𝜔2𝑴 𝒖sin 𝜔𝑡 + 𝜙 + 𝑲 𝒖sin 𝜔𝑡 + 𝜙 =0 (4)
• Que pode ser simplificado para o problema deautovalor
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
• Que pode ser simplificado para o problema deautovalor
𝑲−𝜔2𝑴 𝒖=0 (5)
• Este problema possui solução trivial 𝒖=0 esomente possui soluções não triviais se
𝑲−𝜔2𝑴 = 0 (6)
• A eq. (6) é conhecida como equaçãocaracterística.
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
• As raízes da equação característicadeterminam as n frequências naturais 𝜔𝑛
(autovalores).
• Para cada 𝜔𝑛 tem-se um vetor 𝒖correspondente (autovetor).
• Os autovetores determinam os modosnaturais de vibração 𝜙𝑛.
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
• A matriz modal Φ é construída com n colunas,onde cada coluna corresponde a um modo devibração do sistema.
• O modo fundamental é aquele associado àfrequência mais baixa.
• Os outros modos são chamados deharmônicos.
• O movimento do sistema é dado pelasuperposição dos harmônicos.
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal
• Encontre as frequências naturais e os modos de vibração do sistema massa-mola abaixo. Considere k1 = 2k; k2 = k; m1 = 2m e m2 = m.
Profa. Suzana Moreira Avila
Modos de vibração de uma placa biapoiada
Santos (2009)
f = 3,08 Hz
f = 4,37 Hz
f = 8,29 Hz
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal de um Chassi Automotivo tipo Escada
Furtado (2013)
Profa. Suzana Moreira Avila
Análise Modal de um Chassi Automotivo tipo Escada
Furtado (2013)
Referências
• CRAIG R.R., Structural Dynamics, An Introduction to Computer Methods, Wiley, 1981 – Capitulos 2 e 3
• Furtado D. C., Análise Estrutural de Chassis de Veículos Automotivos, Trabalho de conclusão de curso, FGA-UnB, 2013.
• Santos M.D.S., Análise numérica do controle de vibrações em lajes de edifícios utilizando amortecedores de massa sintonizados, Dissertação de Mestrado, PECC-UnB, 2009.