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I.T.I. FRANCISCO JOSÉ DE CALDAS Félix Rodríguez

Guía 6 – Física Dos – Grado 11 Calor, Temperatura y Dilatación Térmica II

Siempre que hay una diferencia de temperatura entre dos cuerpos o entre dos porciones del mismo cuerpo, se dice que el calor fluye en la dirección de mayor a menor temperatura. Hay tres métodos principales por medio de los cuales ocurre este intercambio de calor: conducción, convección y radiación. En la figura 1, se analizan algunos ejemplos de los tres.

MÉTODOS DE TRANSFERENCIA DE CALOR La mayor parte de nuestro análisis se ha referido al calor que se transfiere por conducción, es decir, mediante colisiones moleculares entre moléculas vecinas. Por ejemplo, si sostenemos una barra de hierro por un extremo y la introducimos al fuego, al cabo de cierto tiempo el calor llegará hasta nuestra mano a causa de un proceso de conducción. El incremento de la actividad molecular en el extremo calentado va pasando de una a otra molécula hasta que llega a nuestra mano. El proceso continúa mientras haya una diferencia de temperatura a lo largo de la barra.

Conducción es el proceso por el cual se transfiere energía térmica mediante colisiones de moléculas adyacentes a través de un medio material. El medio en sí no se mueve.

La aplicación más frecuente del principio de conducción es probablemente la tarea de cocinar.

Por otra parte, si colocamos la mano por encima del fuego, como se muestra en la figura 1b, podemos sentir la transferencia de calor al elevarse el aire caliente. Este proceso, llamado convección, difiere del proceso de conducción porque el medio material sí se mueve. El calor se transfiere mediante el movimiento de masas, en vez de ir pasando a través de las moléculas vecinas.

Convección es el proceso por el cual se transfiere calor por medio del movimiento real de la masa de un fluido.

Las corrientes de convección constituyen la base de los sistemas para calentar y enfriar la mayoría de las casas.

Cuando mantenemos nuestra mano en la proximidad del fuego, la principal fuente de calor es la radiación térmica. La radiación implica la emisión o absorción de ondas electromagnéticas que se originan a nivel atómico. Estas ondas viajan a la velocidad de la luz (3 x 108 m/s) y no requieren la presencia de ningún medio material para propagarse.

Radiación es el proceso mediante el cual el calor se transfiere por medio de ondas electromagnéticas.

La fuente más evidente de energía radiante es nuestro propio sol. Ni la conducción ni la convección pueden intervenir en el proceso de transferencia que hace llegar su energía térmica, a través del espacio, hasta la Tierra. La enorme cantidad de energía térmica que recibe la Tierra se transfiere por radiación electromagnética. Sin embargo, cuando entra en juego un medio material, la transferencia de calor que se puede atribuir a la radiación generalmente es pequeña, en comparación con la cantidad que se transfiere por conducción y convección.

Por desgracia, hay gran número de factores que afectan la transferencia de energía térmica por los tres métodos. La tarea de calcular la cantidad de energía térmica transferida en un proceso determinado es complicada. Las relaciones que se analizarán en las secciones siguientes se basan en observaciones empíricas y se consideran condiciones ideales. El grado en que sea posible encontrar esas condiciones determina, en general, la exactitud de nuestras predicciones.

CONDUCCIÓN Cuando dos partes de un material se mantienen a diferentes temperaturas, la energía se transfiere por colisiones moleculares de la más alta a la más baja temperatura. Este proceso de conducción es favorecido también por el movimiento de electrones libres en el interior de la sustancia. Estos electrones se han disociado de sus átomos de origen y tienen la libertad de moverse de uno a otro átomo cuando son estimulados ya sea térmica o eléctricamente. La mayoría de los metales son eficientes conductores del calor porque que tienen cierto número de electrones libres que pueden distribuir calor, además de los que se propagan por agitación molecular. En

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general, un buen conductor de la electricidad también es eficiente como conductor del calor.

La ley fundamental de la conducción térmica es una generalización de resultados experimentales relacionados con el flujo de calor a través de un material en forma de placa. Consideremos una placa de espesor L y área A en la figura 2. Una cara se mantiene a una temperatura t y la otra a una temperatura t'. Se mide la cantidad de calor Q que fluye en dirección perpendicular a la cara durante un tiempo t. Si se repite el experimento para diversos materiales de diferentes espesores y áreas de la cara, estaremos en condiciones de hacer algunas observaciones generales relacionadas con la conducción de calor:

1. La cantidad de calor transferido por unidad de tiempo es directamente proporcional a la diferencia de temperatura (∆t = t' – t) entre las dos caras.

2. La cantidad de calor transferido por unidad de tiempo es directamente proporcional al área A de la placa.

3. a cantidad de calor transferido por unidad de tiempo es inversamente proporcional al espesor L de la placa.

Estos resultados se pueden expresar en forma de ecuación introduciendo la constante de proporcionalidad k. Así pues, escribimos

donde H representa la velocidad con la cual se transfiere el calor. Aun cuando la ecuación se estableció para un material en forma de placa, también se cumple para una barra de sección transversal A y longitud L.

La constante de proporcionalidad k es una propiedad de cada material que se conoce como conductividad térmica. A partir de la ecuación anterior, se puede observar que las sustancias con alta conductividad térmica son buenas conductoras del calor, mientras que las sustancias con baja conductividad son conductoras pobres o aislantes.

La conductividad térmica de una sustancia es una medida de su capacidad para conducir el calar y se define por medio de esta relación:

El valor numérico para la conductividad térmica depende de las unidades elegidas para calor, espesor, área, tiempo y temperatura. Sustituyendo con las unidades del SI para cada una de estas cantidades obtenemos las siguientes unidades aceptadas:

Como usted recordará, el joule por segundo (J/s) es la potencia en watts (W), y que los intervalos de temperatura kelvin y Celsius son iguales.

Por desgracia, actualmente las unidades SI de la conductividad se usan poco en la industria. La elección de unidades se hace más a menudo sobre el criterio de la comodidad de la medición. Por ejemplo, en el SUEU, el calor se mide en Btu, el espesor en pulgadas, el área en pies cuadrados, el tiempo en horas y el intervalo de temperatura en grados Fahrenheit. En consecuencia, las unidades de la conductividad térmica a partir de la ecuación son

En el sistema métrico, en el caso de la transferencia de calor se emplean con más frecuencia las calorías que el joule. Por lo tanto, las siguientes unidades se usan a menudo:

Los siguientes factores de conversión le serán útiles:

Las conductividades térmicas de diversos materiales se muestran en la tabla 1.

AISLAMIENTO: EL VALOR R Las pérdidas de calor en los hogares e industrias con frecuencia se deben a las propiedades aislantes de sus diversos muros compuestos. A veces se desea saber, por ejemplo, cuáles serían los efectos de remplazar con

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material aislante de fibra de vidrio los espacios cerrados (sin ventilación) que se encuentran entre los muros. Para resolver esos casos en varias aplicaciones de ingeniería, se ha introducido el concepto de resistencia térmica R. El valor R de un material de espesor L y de conductividad térmica k se define de este modo:

Si reconocemos que el flujo de calor de estado estacionario a través de un muro compuesto es constante (véase el ejemplo 2) y se aplica la ecuación de conductividad térmica a cierto número de espesores de diferentes materiales, se puede demostrar que

La cantidad de calor que fluye por unidad de tiempo (Q/ ) a través de cierto número de espesores de diferentes materiales es igual al producto del área A y la diferencia de temperatura ∆t dividido entre la suma de los valores R de los diversos materiales. Los valores R de los materiales de construcción de uso más frecuente se expresan a menudo en unidades del SUEU, como se muestra en la tabla 1. Por ejemplo, el aislante de fibra de vidrio para techos, que tiene 6 in de espesor, tiene un valor R de 18.8 ft2 · F° · h/Btu. Un ladrillo de 4 in tiene un valor R de 4.00 ft2 • fo · h/Btu. Estos materiales, colocados uno aliado del otro, tendrían un valor R total de 22.8 ft2 · F° · h/Btu.

CONVECCIÓN La convección se ha definido como el proceso por el cual el calor es transferido por medio del movimiento real de la masa de un medio material. Una corriente de líquido o de gas que absorbe energía de un lugar y lo lleva a otro lugar, donde lo libera a una porción más fría del fluido recibe el nombre de corriente de convección. Una demostración de laboratorio acerca de las corrientes de convección se muestra en la figura 4. Una sección rectangular de tubería de vidrio se llena de agua y se calienta en una de las esquinas inferiores. El agua que está cerca de la flama se calienta y se dilata, volviéndose menos densa que el agua más fría que está sobre ella. A medida que el agua caliente se eleva, es remplazada por agua más fría del tubo inferior. Este proceso continúa hasta que una corriente de convección

contraria al movimiento de las agujas del reloj circula por la tubería. La existencia de dicha corriente se demuestra en forma ostensible dejando caer gotas de tinta por la parte superior abierta. La tinta es transportada por la corriente de convección hasta que finalmente regresa a la parte de arriba, proveniente de la sección derecha de la tubería.

Si el movimiento de un fluido es causado por una diferencia de densidad que acompaña a un cambio en la temperatura, la corriente producida se conoce como convección natural. El agua que fluye por la tubería de vidrio del ejemplo anterior representa una corriente de convección natural. Cuando un fluido es obligado a moverse por la acción de una bomba o unas aspas, la corriente producida se conoce como convección forzada. Muchas casas se calientan por medio de ventiladores para forzar al aire caliente a desplazarse desde un horno hasta las habitaciones.

Cuando se calienta una habitación utilizando un radiador, se producen corrientes de convección tanto forzadas como naturales (consulte la figura 5).

Una bomba de agua hace circular agua caliente a lo largo de la tubería que va hasta el radiador y de ahí la regresa al calentador u horno. El calor que proviene del agua se conduce a través de las paredes del radiador y de allí al aire que está en contacto con él. El aire caliente se eleva y desplaza al aire más frío, por lo cual se establece una corriente de convección natural que atraviesa toda la habitación. Aun cuando algo del calentamiento se realiza por el proceso de radiación, los procesos de conducción y convección son más importantes. Por lo tanto, el nombre radiador es inadecuado.

Calcular el calor transferido por convección es una tarea sumamente difícil. Muchas de las propiedades físicas de un fluido dependen de la temperatura y de la presión; por eso en la mayor parte de los casos sólo se puede hacer un cálculo aproximado del proceso. Por ejemplo, considere una placa conductora de material cuya área es A y su temperatura ts. Si esta placa vertical se sumerge por completo en un fluido más frío, cuya temperatura es tf, se establecerá una corriente de convección natural en el fluido, como se indica en la figura 6. El fluido que se encuentra en contacto con la placa se eleva y desplaza al fluido más frío. La observación experimental muestra que la velocidad H a la cual el calor se transfiere por convección es proporcional al área A y a la diferencia de temperatura ∆t entre la placa y el fluido.

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A diferencia de la conductividad térmica, el coeficiente de convección no es una propiedad del sólido o del fluido, sino que depende de muchos parámetros del sistema. Se sabe que varía según la geometría del sólido y el acabado de su superficie, la velocidad del fluido, la densidad del fluido y la conductividad térmica. Las diferencias en la presión del fluido afectan también la transferencia de calor por convección. Para entender cómo afecta la geometría la convección, sólo hay que considerar las diferencias evidentes que se presentan por un piso cuya cara está hacia arriba o por un cielorraso cuya cara está hacia abajo. Se han desarrollado varios modelos para realizar estimaciones matemáticas de la transferencia de calor por convección; pero ninguno es lo bastante confiable para incluirlo en esta exposición.

RADIACIÓN El término radiación se refiere a la emisión continua de energía en forma de ondas electromagnéticas originadas a nivel atómico. Ejemplos de ondas electromagnéticas son: rayos gamma, rayos X, ondas de luz, rayos infrarrojos, ondas de radio y ondas de radar, los cuales difieren únicamente en su longitud de onda. En esta sección estudiaremos la radiación térmica.

La radiación térmica está formada por ondas electromagnéticas emitidas por un sólido, un líquido o un gas, en virtud de su temperatura.

Todos los objetos están emitiendo continuamente energía radiante. A bajas temperaturas, la rapidez de la emisión es pequeña y la radiación consiste sobre todo en longitudes de onda largas. A medida que la temperatura se eleva, la velocidad de emisión aumenta rápidamente y la radiación predominante corresponde a longitudes de onda más cortas. Si una barra de hierro se calienta en forma continua, finalmente emitirá radiación en la región visible; de ese hecho han surgido las expresiones "caliente al rojo vivo" y "caliente al blanco".

Las mediciones experimentales han demostrado que la velocidad a la que es radiada la energía térmica desde una superficie varía directamente con la cuarta potencia de la temperatura absoluta del cuerpo radiante. O sea que si la temperatura de un objeto se duplica, la velocidad a la cual emite energía térmica se incrementa dieciséis veces.

Un factor adicional que se debe tomar en cuenta al calcular la velocidad de la transferencia de calor por radiación, es la naturaleza de las superficies expuestas. Los objetos que son emisores eficientes de la radiación térmica son también eficientes para absorber la radiación. Un objeto que absorbe toda la radiación que incide sobre su superficie se llama absorbedor ideal. Un objeto de este tipo será también un radiador ideal. No existe un absorbedor realmente ideal; pero, en general, cuanto más negra sea una superficie, tanto mejor absorberá la energía térmica. Por ejemplo, una camisa negra absorbe más energía radiante solar que una camisa más clara. Puesto que la camisa negra es también buena emisora, su temperatura externa será más alta que la temperatura de nuestro cuerpo, lo cual hace que nos sintamos incómodos.

A un absorbedor ideal o un radiador ideal se le denomina a veces cuerpo negro por las razones ya mencionadas. La radiación emitida por un cuerpo negro se conoce como radiación de cuerpo negro. Aunque tales cuerpos no existen en realidad, el concepto es útil como un patrón de comparación entre diversas superficies según su capacidad para absorber o emitir energía térmica.

La Emisividad e (absorbencia) es una medida de la capacidad de un cuerpo para absorber o emitir radiación térmica.

La emisividad es una cantidad adimensional que tiene un valor numérico entre O y 1, dependiendo de la naturaleza de la superficie. En el caso de un cuerpo negro, la emisividad es igual a la unidad. Para una superficie de plata perfectamente pulida, el valor de la emisividad se aproxima a cero.

La velocidad de radiación R de un cuerpo se define formalmente como la energía radiante emitida por unidad de área por unidad de tiempo, o bien, dicho de otro modo, la potencia por unidad de área. En forma simbólica,

Si la potencia radiante P se expresa en watts y la superficie A en metros cuadrados, la velocidad de radiación estará expresada en watts por metro cuadrado. Como ya lo hemos dicho, esta velocidad depende de dos factores: la temperatura absoluta T y la emisividad e del cuerpo radiante. El enunciado formal de esta dependencia, conocida como la ley Stefan-Boltzmann, se puede escribir como

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La constante de proporcionalidad es una constante universal completamente independiente de la naturaleza de la radiación. Si la potencia radiante se expresa en watts y la superficie en metros cuadrados, tiene el valor de 5.67 x 10-8 W/m2 · K4. La emisividad e tiene valores de O a 1, dependiendo de la naturaleza de la superficie radiante. Un resumen de los símbolos y su definición aparece en la tabla 2.

Hemos dicho que todos los objetos emiten radiación en forma continua, independientemente de su temperatura. Si esto es cierto, ¿cómo es que a los objetos no se les agota su "combustible"? La respuesta es que ellos se agotarían si no se les proporcionara energía. El filamento de un foco de luz eléctrica se enfría más rápidamente a la temperatura ambiente cuando se interrumpe el suministro de energía eléctrica. No se sigue enfriando, puesto que al llegar a este punto, el filamento está absorbiendo energía radiante a la misma velocidad que está emitiendo energía radiante. La ley que sirve de fundamento a este fenómeno se conoce como ley de Prevost de intercambio de calor:

Un cuerpo que se encuentra a la misma temperatura que sus alrededores irradia y absorbe calor con la misma rapidez.

La figura 7 muestra un objeto aislado en equilibrio térmico con las paredes del recipiente donde se encuentra.

La rapidez con la cual es absorbida la energía por un cuerpo está dada también por la ley Stefan-Boltzman. Por lo tanto, podemos imaginar la transferencia neta de energía radiante emitida por un objeto rodeado por paredes a diferentes temperaturas. Por ejemplo, considere un delgado filamento de alambre de una lámpara que está cubierto con una envoltura, como muestra la fig. 8. Designemos la temperatura del filamento como T1 y a la temperatura de la envoltura que lo rodea como T2. La emisividad del filamento es e, y únicamente se considera el proceso de radiación.

En este ejemplo, observamos que

La ecuación se puede aplicar a cualquier sistema para calcular la energía neta emitida por un radiador a temperatura T1 y emisividad e en presencia de los alrededores a temperatura T2.

GASES IDEALES Y LEY BOYLE En un gas las moléculas individuales están tan distantes entre sí, que las fuerzas de cohesión que existen entre ellas son generalmente pequeñas. Si bien es cierto que la estructura molecular de diferentes gases puede variar en forma considerable, su comportamiento casi no se ve afectado por el tamaño de las moléculas individuales. Se puede decir con bastante seguridad que, cuando una cantidad grande de gas está confinada en un volumen reducido, el volumen ocupado por las moléculas todavía resulta ser una fracción minúscula del volumen total.

Una de las más útiles generalizaciones respecto a los gases es el concepto del gas ideal, cuyo comportamiento no se ve afectado en lo absoluto por fuerzas de cohesión o volúmenes moleculares. Por supuesto, ningún gas real es ideal, pero en condiciones normales de temperatura y presión, el comportamiento de cualquier gas es muy parecido al comportamiento de un gas ideal. Por consiguiente, las observaciones experimentales de gran número de gases reales puede conducir a la deducción de leyes físicas generales que rigen su comportamiento térmico. El grado en el que cualquier gas real obedece estas relaciones está determinado por el grado en que se aproxima al gas ideal.

Las primeras mediciones experimentales del comportamiento térmico de los gases fueron realizadas por Robert Boyle (1627-1691). Él llevó a cabo un estudio exhaustivo de los cambios en el volumen de los gases como resultado de cambios de presión. Todas las demás variables, tales como la masa y la temperatura, se mantuvieron constantes. En 1660, Boyle demostró que el volumen de un gas es inversamente proporcional a su presión. En otras palabras, cuando se duplica el volumen, la presión disminuye a la mitad de su valor original. En la actualidad, este hallazgo recibe el nombre de ley de Boyle.

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Ley de Boyle: Siempre que la masa y la temperatura de una muestra de gas se mantengan constantes, el volumen de dicho gas es inversamente proporcional a su presión absoluta.

Otra forma de enunciar la ley de Boyle consiste en decir que el producto de la presión P de un gas por su volumen V será constante, en tanto no cambie la temperatura. Consideremos, por ejemplo, el caso de un cilindro cerrado provisto de un émbolo móvil, como se muestra en la fig. 9. En la fig. 9-1a, el estado inicial del gas se describe por medio de su presión P1 y de su volumen V1. Si el émbolo se presiona hacia abajo hasta que llegue a la nueva posición que aparece en la figura 9-1b, su presión se incrementará a P2 mientras su volumen disminuye a V2. Este proceso se muestra gráficamente en la fig. 10. Si el proceso ocurre sin que cambie la temperatura, La ley de Boyle revela que

con m y T constantes

Dicho de otro modo, el producto de la presión por el volumen en el estado inicial es igual al producto de la presión por el volumen en el estado final. La ecuación es un enunciado matemático de la ley de Boyle. La presión P debe ser la presión absoluta y no la presión manométrica.

Observe que en el ejemplo 4 no fue necesario para las unidades de presión ser congruentes con las unidades de volumen. Puesto que P y V aparecen en ambos lados de la ecuación, únicamente es necesario elegir las mismas unidades para la presión. Las unidades para el volumen serán entonces las unidades sustituidas para V2.

Anteriormente aprovechamos el hecho de que el volumen de gas se incrementaba directamente con la temperatura para poder definir el cero absoluto. Encontramos el resultado (-273°C) extrapolando la línea en la gráfica de la figura 19-3. Por supuesto, cualquier gas real se volverá líquido antes de que su volumen llegue a cero. Pero la relación directa es una aproximación válida para la mayoría de los gases que no están sujetos a condiciones extremas de temperatura y de presión.

El primero que comprobó experimentalmente esta proporcionalidad directa entre el volumen y la temperatura fue Jacques Charles en 1787. La ley de Charles se enuncia de la siguiente manera:

Ley de Charles: Mientras la masa y la presión de un gas se mantengan constantes, el volumen de dicho gas es directamente proporcional a su temperatura absoluta.

Si se usa el subíndice 1 para referirnos al estado inicial de un gas y el subíndice 2 para referirnos a su estado final, se obtiene el enunciado matemático de la ley de Charles.

En esta ecuación V1 se refiere al volumen de un gas a la temperatura absoluta T1, y V2 es el volumen final de la misma muestra de gas cuando su temperatura absoluta es T2.

LEY DE GAY-LUSSAC Las tres cantidades que determinan el estado de una masa dada de gas son su presión, volumen y temperatura. La ley de Boyle se ocupa de los cambios de presión y de volumen a temperatura constante, y la ley de Charles se refiere al volumen y temperatura bajo presión constante. La variación de presión como función de la temperatura se describe en una ley atribuida a Gay-Lussac.

Ley de Gay-Lussac: Si el volumen de una muestra de gas permanece constante, la presión absoluta de dicho gas es directamente proporcional a su temperatura absoluta.

Esto significa que si se duplica la presión aplicada al gas, su temperatura absoluta se duplicará también. La ley de Gay-Lussac en forma de ecuación puede escribirse como

LEY GENERAL DE LOS GASES Hasta ahora hemos estudiado tres leyes que pueden usarse para describir el

comportamiento térmico de los gases. La ley de Boyle, como se enuncia en

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la ecuación, se aplica a una muestra de gas cuya temperatura no cambia. La

ley de Charles, como se indica en la ecuación, se aplica a una muestra de

gas a presión constante. La ley de Gay-Lussac, en la ecuación, corresponde

a una muestra de gas a volumen constante. Por desgracia, generalmente

ninguna de estas condiciones se satisface. Lo más común es que un sistema

sufra cambios de volumen, de temperatura y de presión como resultado de

un proceso térmico. Una relación más general que combina las tres leyes es

la siguiente:

donde (P1, V1, T1) pueden considerarse como las coordenadas del estado inicial y (P2, V2, T2 ) las coordenadas del estado final. En otras palabras, para una masa dada, la razón PV/T es constante para cualquier gas ideal.

Ahora vamos a considerar el efecto de un cambio de masa en el comportamiento de los gases. Si la temperatura y el volumen de un gas confinado se mantienen constantes, al añadir más gas habrá un incremento proporcional en la presión. En forma similar, si la presión y la temperatura se mantienen fijos, al aumentar la masa habrá un aumento proporcional en el volumen del recipiente. Podemos combinar estas observaciones experimentales con la ecuación para obtener la relación general:

donde m1 es la masa inicial y m2 la masa final.

Esta ecuación es de carácter general, pues en ella se toman en cuenta las variaciones en la presión, volumen, temperatura y masa de un gas. Sin embargo, lo que en realidad influye en la presión y el volumen no es la masa de un gas, sino el número de moléculas del mismo. De acuerdo con la teoría cinética de los gases, la presión se debe a las colisiones moleculares que se producen contra las paredes del recipiente. Al aumentar el número de moléculas aumentará el número de partículas que chocan por segundo, y por lo tanto la presión del gas será mayor. Si estamos considerando un proceso térmico que implique cantidades del mismo gas, podemos aplicar con la

mayor seguridad la ecuación, puesto que la masa es proporcional al número de moléculas.

Cuando se trabaja con diferentes tipos de gas, como el hidrógeno comparado con el oxígeno, es necesario considerar la igualdad en el número de moléculas, en vez de masas iguales. Cuando se colocan en recipientes similares, 6 g de hidrógeno pueden originar una presión mucho mayor que 6 g de oxígeno. Hay muchas más moléculas de hidrógeno en 6 g de H2 que moléculas de oxígeno en 6 g de 02. Para lograr una expresión más general, debemos revisar la ecuación a fin de tomar en cuenta las diferencias en el número de moléculas de gas en lugar de la diferencia en masa. Primero, debemos desarrollar métodos para relacionar la cantidad de gas con el número de moléculas presentes.

MASA MOLECULAR Y MOL Aun cuando es difícil determinar la masa de los átomos individuales a causa de su tamaño, por medio de métodos experimentales se ha logrado medir la masa atómica. Por ejemplo, ahora sabemos que un átomo de helio tiene una masa de 6.65 x 10–24 g. Cuando se trabaja con cantidades macroscópicas como el volumen, la presión y la temperatura, es mucho más adecuado comparar las masas relativas de los átomos individuales.

Las masas atómicas relativas se basan en la masa de un átomo de referencia que se conoce como carbono 12. Al asignar arbitrariamente un valor exacto de 12 unidades de masa atómica (u) a este átomo, se cuenta con un patrón con el cual se pueden comparar otras masas atómicas

La masa atómica de un elemento es la masa de un átomo de dicho elemento comparada con la masa de un átomo de carbono tomado como 12 unidades de masa atómica.

Sobre esta base, la masa atómica del hidrógeno es de aproximadamente 1 u, y la masa atómica del oxígeno es aproximadamente de 16 u.

Una molécula consiste en una combinación química de dos o más átomos. La definición de masa molecular surge de la definición de masa atómica.

La masa molecular M es la suma de las masas atómicas de todos los átomos que componen la molécula.

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Por ejemplo, una molécula de oxígeno (O2) contiene dos átomos de oxígeno. Su masa molecular es de 16 u x 2 = 32 u. Una molécula de dióxido de carbono (CO2) contiene un átomo de carbono y dos átomos de oxígeno. Por lo tanto, la masa molecular del CO2 es de 44 u:

Al trabajar con gases, notamos que tiene más sentido considerar la cantidad de sustancia en términos del número de moléculas presentes. Esto lleva implícita la creación de una nueva unidad de medida llamada mol.

Una mol es la cantidad de una sustancia que contiene el mismo número de partículas que el número de átomos que hay en 12 g de e 12.

Tomando como base esta definición, 1 mol de carbono debe ser igual a 12 g. Puesto que la masa molecular de cualquier sustancia se basa en el carbono 12 como patrón, entonces

Una mol es la masa en gramos numéricamente igual a la masa molecular de una sustancia.

Por ejemplo, 1 mol de hidrógeno (H2) es 2 g, 1 mol de oxígeno (O2) es 32 g, y 1 mol de dióxido de carbono (CO2) es 44 g. Dicho en otras palabras, 2 g de H2, 32 g de O2, y 44 g de CO2, tienen el mismo número de moléculas. A este número NA se le conoce como número de Avogadro.

La razón del número de moléculas N al número de moles n debe ser igual al número de Avogadro NA. Simbólicamente,

Hay varios métodos aceptados para determinar el número de Avogadro. El valor aceptado para NA es

La forma más sencilla de determinar el número de moles n contenidas en un gas es dividiendo su masa m en gramos entre su masa molecular M. Por lo tanto,

LA LEY DEL GAS IDEAL Sigamos adelante con la búsqueda de una ley más general de los gases. Si se sustituye el número de moles n para la masa m en la ecuación, podemos escribir

Esta ecuación representa la forma más útil de una ley general de los gases cuando se conocen todos los parámetros de los estados inicial y final, excepto una sola cantidad.

Una expresión alternativa de la ecuación es

donde R se conoce como constante universal de los gases. Si es posible evaluar R bajo ciertos valores conocidos de P, V, n y T, la ecuación se puede usar directamente sin contar con ninguna información acerca de los estados inicial y final. El valor numérico para R, por supuesto, depende de las unidades elegidas para P, V, n y T. En unidades del SI, el valor es

La elección de otras unidades conduce a los siguientes valores equivalentes:

Si la presión se mide en pascales y el volumen en metros cúbicos, se puede usar para la constante R = 8.314 J/mol · K. Sin embargo, con frecuencia la presión se expresa en atmósferas y el volumen en litros. En lugar de efectuar las conversiones apropiadas, probablemente sea más sencillo usar la expresión R = 0.0821 l · atm/mol · K.

La ecuación se conoce como ley de los gases ideales, y generalmente se escribe en la siguiente forma

Otra forma útil de la ley de los gases ideales se basa en el hecho de que n = m/M, por lo que,

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LA LEY DEL GAS IDEAL Hemos definido un gas ideal como aquel cuyo comportamiento térmico no se ve afectado en lo absoluto por fuerzas de cohesión o por el volumen molecular. Si ese gas se comprime a temperatura constante, permanecerá como gas sin importar la presión a la cual se le someta. En otras palabras, obedecerá la ley de Boyle a cualquier temperatura. Las fuerzas de enlace necesarias para la licuefacción no están presentes jamás.

Todos los gases reales están sometidos a fuerzas intermoleculares. Sin embargo, a bajas presiones y altas temperaturas, los gases reales se comportan en forma muy similar a un gas ideal. Se les aplica entonces la ley de Boyle porque las fuerzas intermoleculares en estas condiciones son prácticamente despreciables. Un gas real a altas temperaturas se puede comprimir dentro de un cilindro, como lo muestra la figura 12, aplicando presiones relativamente altas, sin que se produzca la licuefacción. Si se traza una gráfica del incremento de presión expresado como una función del volumen, se obtiene la curva A1B1. Observe la similitud entre esta curva y la que corresponde a un gas ideal, como se muestra en la figura 10.

Si el mismo gas se comprime a una temperatura mucho más baja, empezará a condensarse a una presión y un volumen determinados. Si se le comprime aún más, continuará la licuefacción del gas a una presión esencialmente constante, hasta el momento en que todo el gas se haya condensado. Al llegar a ese punto, una brusca elevación de la presión da como resultado una disminución ligera del volumen. El proceso completo se muestra gráficamente como la curva A2B2 que aparece en la figura 12.

Empecemos ahora a realizar la compresión a alta temperatura y diseñemos el experimento para temperaturas cada vez más bajas. Al final se alcanzará una temperatura en la cual el gas se empezará a licuar bajo compresión. A la temperatura más alta a la que se puede producir la licuefacción se le ha dado el nombre de temperatura crítica.

La temperatura crítica de un gas es la temperatura por arriba de la cual el gas no se licuará, independientemente de la presión que se le aplique.

Si se desea licuar un gas cualquiera, primero debe enfriarse por debajo de su temperatura crítica. Antes de que se llegara a comprender este concepto, los científicos intentaban licuar oxígeno sometiéndolo a presiones extremas. Sus intentos fallaban debido a que la temperatura crítica del oxígeno es –119°C. Después de enfriar el gas por debajo de esta temperatura, se puede licuar fácilmente por medio de compresión.

VAPORIZACIÓN Anteriormente se estudió en detalle el proceso de vaporización en el cual se requiere una cantidad definida de calor para pasar de la fase líquida a la fase de vapor. Hay tres formas por las que puede ocurrir este cambio: (1) evaporación, (2) ebullición y (3) sublimación.

Durante la evaporación, se presenta la vaporización en la superficie de un líquido mientras las moléculas con más energía abandonan la superficie. En el proceso de ebullición, el proceso de vaporización se presenta en el seno del líquido. La sublimación tiene lugar cuando un sólido se evapora sin pasar por la fase líquida. En cada uno de esos casos, el líquido o el sólido deben perder una cantidad de energía igual al calor latente de evaporación o sublimación.

La teoría molecular de la materia supone que un líquido está formado por moléculas agrupadas muy cerca unas de otras. Estas moléculas tienen una energía cinética media que está relacionada con la temperatura del líquido. Sin embargo, debido a las colisiones que se producen al azar o al movimiento vibratorio, no todas las moléculas se mueven con la misma rapidez; algunas se mueven más rápidamente que otras.

Por el hecho de que las moléculas están muy cercanas entre sí, las fuerzas entre ellas son relativamente grandes. A medida que una molécula se aproxima a la superficie del líquido, como se muestra en la figura 13, experimenta una fuerza resultante que la empuja hacia abajo. La fuerza neta surge del hecho de que no existen moléculas del líquido encima de la superficie, que equilibren la atracción hacia abajo de las moléculas que se encuentran debajo de la superficie. Únicamente las partículas que se mueven con mayor rapidez pueden llegar a la superficie con la energía suficiente para sobrepasar las fuerzas de oposición. Se dice que estas moléculas se evaporan debido a que, al abandonar el líquido, se convierten en partículas de gas típicas. No han cambiado químicamente; la única

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diferencia entre un líquido y su propio vapor es la distancia que separa las moléculas.

En vista de que sólo las moléculas con mayor energía son capaces de separarse de la superficie, la energía cinética media de las partículas que permanecen en el líquido se reduce. Por lo tanto, la evaporación es un proceso de enfriamiento. (Si deja usted caer unas gotas de alcohol en el dorso de su mano, sentirá una sensación de enfriamiento).

La rapidez de evaporación es afectada por la temperatura del líquido, el número de moléculas por encima del líquido (la presión), el área de la superficie expuesta y el grado de ventilación presente.

PRESIÓN DE VAPOR Se llena parcialmente un recipiente de agua, como se aprecia en la figura 14. La presión que ejercen las moléculas por arriba de la superficie del agua se mide por medio de un manómetro de mercurio de tubo abierto. En la fig. 14a hay tantas moléculas de aire en el interior del recipiente como las que existen en un volumen de aire igual fuera del recipiente. Es decir, la presión dentro del recipiente es igual a 1 atm, como lo indican los niveles iguales de mercurio en el manómetro.

Cuando una molécula del líquido con alta energía se desprende de la superficie, se transforma en una molécula de vapor y se mezcla con las moléculas de aire que se encuentran encima del líquido. Estas moléculas de vapor chocan con las moléculas de aire, con otras moléculas de vapor y contra las paredes del recipiente. Las moléculas adicionales de vapor son la causa de que se eleve la presión dentro del recipiente, como se ilustra en la fig. 146b. Las moléculas de vapor también pueden rebotar contra el líquido, y allí son retenidas con moléculas en estado líquido. Este proceso recibe el nombre de condensación. Al cabo de cierto tiempo, la rapidez de evaporación llega a ser igual a la rapidez de condensación y se produce una condición de equilibrio, cómo se aprecia en la fig. 14c. En estas condiciones, se dice que el espacio situado arriba del líquido está saturado. A la presión ejercida por el vapor saturado contra las paredes del recipiente, además de la que ejercen las moléculas de aire, se le conoce como presión de vapor saturado. Esta presión es característica de cada sustancia y depende de la temperatura, pero es independiente del volumen del vapor.

La presión de vapor saturado de una sustancia es la presión adicional ejercida por las moléculas de vapor sobre la sustancia y sus alrededores en condiciones de saturación.

Una vez obtenida la condición de saturación para una sustancia y su vapor a una temperatura determinada, la presión de vapor permanece esencialmente constante. Si la temperatura se incrementa, las moléculas del líquido adquieren más energía y la evaporación se produce con mayor rapidez. La condición de equilibrio persiste hasta que la rapidez de condensación se equilibra de nuevo con la rapidez de evaporación. Por lo tanto, la presión de vapor saturado de una sustancia aumenta al elevarse la temperatura.

La curva de la presión de vapor saturado correspondiente al agua aparece en la gráfica de la figura 15. Observe que la presión de vapor aumenta rápidamente con la temperatura. A la temperatura ambiente (20°C), es de 17.5 mm de mercurio aproximadamente; a 50°C, aumenta a 92.5 mm; y a 100°C es igual a 760 mm, o 1 atm. Este último punto es importante para establecer la diferencia entre evaporación y ebullición.

Cuando un líquido hierve, se puede ver cómo se elevan las burbujas de su vapor desde el interior del líquido hacia la superficie. El hecho de que dichas burbujas sean estables y no se desintegren indica que la presión del interior de la burbuja es igual a la presión que existe fuera de ella. La presión del interior de la burbuja es presión de vapor a esa temperatura; la presión de afuera es la presión que existe a esa profundidad del líquido. En esta condición de equilibrio, la vaporización se realiza libremente en todo el líquido, dando lugar a una agitación del líquido.

La ebullición se define como la vaporización dentro de un líquido cuando su presión de vapor es igual a la presión en el líquido.

Si la presión en la superficie del líquido es de 1 atm, como lo sería en un recipiente abierto, la temperatura a la cual ocurre la ebullición se conoce como punto de ebullición normal para ese líquido. El punto de ebullición normal del agua es 1 00°C por el hecho de que ésa es la temperatura a la cual la presión de vapor del agua es 1 atm (760 mm de mercurio). Si la presión sobre la superficie de cualquier líquido es menor que 1 atm, se alcanzará la ebullición a una temperatura inferior al punto de ebullición normal.

11

Si la presión externa es mayor que 1 atm, la ebullición se iniciará a una temperatura más alta.

PUNTO TRIPLE En la figura 15 se trazó una curva de vaporización para el agua. Esta curva se representó por la línea AB en el diagrama general de fase de la figura 16. Cualquier punto de esta curva representa una temperatura y una presión a las cuales el agua y su vapor pueden coexistir en equilibrio.

Se puede trazar una curva similar para las temperaturas y presiones a las cuales una sustancia en la fase sólida puede coexistir con su propia fase líquida. Una curva de este tipo se llama curva de fusión. La curva de fusión para el agua está representada por la línea AC en el diagrama de fase. En cualquier punto de esta curva, la rapidez con la cual se funde el hielo es igual a la rapidez con la cual se congela el agua. Observe usted que, a medida que aumenta la presión, la temperatura de fusión (o temperatura de congelación) disminuye.

Se puede trazar una tercera gráfica, llamada curva de sublimación, a fin de mostrar las temperaturas y presiones a las cuales un sólido puede coexistir con su propio vapor. La curva de sublimación del agua está representada por la curva AD en la figura 16. Estudiemos ahora el diagrama de fase para el agua con más detalle a fin de ilustrar la utilidad de este tipo de gráfico para cualquier sustancia. Las coordenadas de cualquier punto de la gráfica representan una presión particular P y una temperatura particular T. El volumen debe considerarse constante para cualquier cambio térmico indicado en la gráfica. Para cualquier punto que queda dentro de la horquilla, entre las curvas de vaporización y fusión, el agua existirá en su fase líquida. Las regiones correspondientes a sólido y vapor se indican también en el diagrama. El punto A, en el cual las tres curvas se intersecan, se llama punto triple para el agua. Este punto es la temperatura y la presión a la cual el hielo, el agua líquida y el vapor de agua coexisten en equilibrio. Se ha demostrado mediante cuidadosas mediciones que el punto triple para el agua es 0.01°C y 4.62 mm de mercurio (Hg).

HUMEDAD El aire de nuestra atmósfera está compuesto en su mayor parte de nitrógeno y oxígeno, con pequeñas cantidades de vapor de agua y otros gases. A menudo es útil describir el contenido de vapor de agua de la atmósfera.

La humedad absoluta se define como la masa de agua por unidad de volumen de aire.

Por ejemplo, si cada metro cúbico de aire contiene 7 g de vapor de agua, la humedad absoluta es 7 g/m3. Otras unidades que se usan para la humedad absoluta son libras por pie cúbico y granos por pie cúbico (7000 granos= 1 lb).

Un método más útil para expresar el contenido de vapor de agua en el aire consiste en comparar la presión de vapor real a una determinada temperatura, con la presión de vapor saturado a esa misma temperatura. La atmósfera está saturada cuando contiene toda el agua que le es posible contener a una cierta temperatura. La adición de más moléculas de vapor tan sólo da por resultado una cantidad igual de condensación.

La humedad relativa se define como la razón de la presión real de vapor del aire con respecto a la presión de vapor saturado a esa temperatura.

La humedad relativa se expresa generalmente como un porcentaje.

Si el aire de una habitación aún no está saturado, puede estarlo ya sea añadiendo más vapor de agua al aire o reduciendo la temperatura de la habitación hasta que sea suficiente con el vapor ya presente. La temperatura a la cual el aire debe enfriarse a presión constante para producir la saturación se llama punto de rocío. Así, si se coloca hielo en un vaso de agua, las paredes exteriores del vaso se humedecerán cuando su temperatura llegue al punto de rocío. Para una temperatura y un punto de rocío determinados, la humedad relativa puede calcularse a partir de tablas de presión de vapor saturado. La tabla 3 ofrece una lista de presiones de vapor saturado para el agua a diversas temperaturas.

12

F I G U R A S

Fig. 1 Medición de la conductividad térmica.

Fig. 2 Medición de la conductividad térmica

Fig. 3 Conducción del calor a través de una pared compuesta.

Fig. 4 Ejemplo de convección natural.

13

Fig. 5 Las corrientes de convección forzada hacen que circule el agua caliente y que regrese al horno. La habitación se calienta debido a las

corrientes de convección natural en el aire.

Fig. 6 Cuando una placa caliente se coloca en un fluido frío, las corrientes de convección transfieren calor hacia afuera de la placa con una rapidez

proporcional a la diferencia de temperaturas y al área de la placa.

Fig. 7 Cuando un objeto y sus alrededores están a la misma temperatura, la energía radiante que se emite es igual a la que se absorbe.

Fig. 8 La energía neta emitida por un radiador hacia sus alrededores, que están a una temperatura diferente.

14

Fig. 9 Cuando se comprime un gas a temperatura constante, el producto de su presión por su volumen siempre es constante; o sea, P1 V1 = P2V2.

Fig. 10 Un diagrama P-V muestra que la presión de un gas ideal varía inversamente a su volumen.

Fig. 11 Variación del volumen como función de la temperatura. Cuando el volumen Se extrapola a cero, la temperatura de un gas es la del cero absoluto (0 K).

Fig. 12 (a) Compresión de un gas ideal a cualquier temperatura o de un gas real a alta temperatura. (b) Licuefacción de un gas real cuando se comprime a bajas temperaturas.

15

Fig. 13 Una molécula cercana a la superficie de un líquido experimenta una fuerza neta hacia abajo. Únicamente las moléculas con más energía son

capaces de superar esta fuerza y abandonar el líquido.

Fig. 14 Medición de la presión de vapor de un líquido: (a) sólo la presión del aire, (b) presión de vapor parcial, (c) presión de vapor saturado.

Fig. 15 Curva de vaporización del agua. Cualquier punto de la curva representa condiciones de presión y de temperatura en las que el agua puede hervir la curva termina abruptamente en la temperatura crítica, debido a que el agua sólo puede

existir en forma de gas más allá de ese punto.

Fig. 16 Diagrama de fases del punto triple para el agua o cualquier otra sustancia que se dilate al congelarse.

16

TABLA 1 Conductividades Térmicas y Valores R

TABLA 2 Definición de los Símbolos de la Ley Stefan-Boltzman (R = eσT4)

TABLA 3 Presión de Vapor Saturado en el Caso del Agua

E J E M P L O 1

La pared exterior de un horno de ladrillos tiene un espesor de 3 cm. La superficie interior se encuentra a 150°F, y la superficie exterior está a 30°F. ¿Cuánto calor se pierde a través de un área de 1 m2 durante 1 h? Solución Despejando Q de la ecuación, obtenemos

17

E J E M P L O 2

La pared de una planta congeladora tiene una capa de corcho de 10 cm de espesor en el interior de una pared de concreto sólido de 14 cm de espesor (fig. 3). La temperatura de la superficie interior de corcho es –20°C, y la superficie exterior de concreto se encuentra a 24°C. (a) Determine la temperatura de la interfaz o zona de contracto entre el corcho y el concreto. (b) Calcule la velocidad de la pérdida de calor en watts por metro cuadrado. Solución (a) En el caso de un flujo estacionario, la velocidad con la que fluye el calor a

través de la cubierta de corcho es igual a la velocidad del flujo de calor a

través del concreto. Usaremos el subíndice 1 para referirnos al corcho y el

subíndice 2 para indicar el concreto. Por consiguiente, si le asignamos t¡ a la

temperatura de la interfaz, tenemos

[ ]

Ahora simplificamos multiplicando cada término por 14 para obtener

Solución (b) El flujo de calor por unidad de área por unidad de tiempo puede encontrarse ahora partiendo de la ecuación, ya sea que se aplique al corcho o al concreto. Para el concreto tenemos

(

)

Observe que el intervalo kelvin cancela el intervalo Celsius, puesto que ambos son iguales. La misma velocidad se calcularía para el corcho. La diferencia de temperatura entre los puntos extremos del corcho es 41.1 C°, mientras que la diferencia de temperatura del concreto es sólo 2.9 C°. Los intervalos de temperatura diferentes resultan principalmente de la diferencia en las conductividades térmicas de las paredes.

E J E M P L O 3

Un globo grande lleno de aire tiene un volumen de 200 litros a 0°C. ¿Cuál será su volumen a 57°C si la presión no cambia? Solución Puesto que la ley de Charles se aplica tan sólo para temperaturas absolutas,

debemos convertir primero las temperaturas proporcionadas como datos a

kelvins.

Ahora podemos sustituir en la ecuación, y despejar V2.

18

E J E M P L O 4

El neumático de un automóvil se infla a una presión manométrica de 30 lb/in2

en un momento en que la presión de los alrededores es de 14.4 lb/in2 y la temperatura es de 70°F. Después de manejarlo, la temperatura del aire del neumático aumenta a 100°F. Suponga que el volumen de gas cambia sólo ligeramente, ¿cuál es la nueva presión manométrica en el neumático? Solución La ley de Gay Lussac se aplica a volumen constante, pero primero debemos

convertir a presión absoluta y a temperatura absoluta.

Calculemos ahora la nueva presión P2 a partir de la ecuación

Observe que 46.9 lb/in2 será la presión absoluta. La presión manométrica

será de 14.4lb/in2 menos.

EJEMPLO CONCEPTUAL 5

La lectura de la presión manométrica en un tanque para el almacenamiento de helio indica 2000 lb/in2 cuando la temperatura es de 27°C. Durante la noche, hay una fuga en el recipiente y a la mañana siguiente se tienen 1500 lb/in2 a una temperatura de 17°C. ¿Qué porcentaje de la masa original de helio permanece dentro del recipiente? Solución Puesto que el volumen del recipiente permanece constante, V1 = V2 y la ecuación, queda

La razón m2/m1 representa la fracción de la masa de helio que permanece

ahí, así que

Las presiones y las temperaturas se ajustan a sus valores absolutos en la

siguiente forma:

Sustituyendo estos valores se obtiene

Por lo tanto, el 77.8 por ciento del helio aún permanece dentro del recipiente.

19

T R A B A J O E N C L A S E

(Vale por Sello)

1. El punto de ebullición del azufre es 444.5°C. ¿Cuál es la temperatura

correspondiente en la escala Fahrenheit? 2. Analice la botella de vacío y explique cómo minimiza la transferencia de

calor por conducción, convección y radiación. 3. ¿Qué factor determina la dirección de la transferencia de calor? 4. El calor fluye tanto por conducción como por radiación. ¿Cuál es la

diferencia entre ambas? ¿En qué aspectos son similares? 5. Un trozo de hierro caliente está suspendido por el centro dentro de un

calorímetro evacuado. ¿Podemos determinar el calor específico del hierro con las técnicas presentadas? Comente su respuesta.

6. Comente las analogías que existen entre el flujo de calor en estado

estable y el flujo de un fluido que no se comprime.

7. Una olla llena de agua se coloca sobre el quemador de gas de una estufa de cocina hasta que el agua hierve vigorosamente. Comente las transferencias de calor que se producen allí. ¿Cómo explicaría usted el hecho de que las burbujas que se forman en el agua son llevadas a la superficie formando una pirámide, en lugar de subir directamente?

8. Al colocar una llama debajo de un vaso de papel lleno de agua, es posible hacer que el agua hierva sin que se queme del fondo del vaso. Explique esta situación.

9. Si un trozo de madera se envuelve en un pedazo de papel y el sistema

se calienta con una llama, el papel se quema. Pero si el papel se enrolla apretadamente en una varilla de cobre y se calienta en la misma forma, no se quema. ¿Por qué?

10. En un día frío, un trozo de hierro se siente más frío al tacto que un

pedazo de madera. Explique por qué.

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T R A B A J O E N C A S A (Vale por Sello)

1. Cinco litros de un gas a 25°C tienen una presión absoluta de 200 kPa. Si

la presión absoluta se reduce a 120 kPa y la temperatura sube a 60°C, ¿cuál es el volumen final?

2. Un compresor de aire recibe 2 m3 de aire a 20°C y a la presión de una

atmósfera (101.3 kPa). Si el compresor descarga en un depósito de 0.3 m3 a una presión absoluta de 1500 kPa, ¿cuál es la temperatura del aire descargado?

3. Un depósito de 6 L contiene una muestra de gas bajo una presión absoluta de 600 kPa y a la temperatura de 57°C. ¿Cuál será la nueva presión si la misma muestra de gas se coloca en un recipiente dé 3 L a 7°C?

4. Si 0.8 L de un gas a 10°C se calientan a 90°C bajo presión constante,

¿cuál será el nuevo volumen? 5. La parte interior de un neumático de automóvil está bajo una presión

manométrica de 30 lb/in2 a 4°C. Después de varias horas, la temperatura del aire interior sube a 50°C. Suponiendo un volumen constante, ¿cuál es la nueva presión manométrica?

6. Una muestra de 2 L de gas tiene una presión absoluta de 300 kPa a 300 K. Si tanto la presión como el volumen se duplican, ¿cuál es la temperatura final?

7. ¿Cuántas moles hay en 600 g de aire? (M = 29 g/mol.) 8. ¿Cuántas moles de gas hay en 400 g de nitrógeno gaseoso? (M = 28

g/mol.) ¿Cuántas moléculas hay en esta muestra? 9. ¿Cuál es la masa de una muestra de 4 mol de aire? (M = 29 g/mol) 10. ¿Cuántos gramos de hidrógeno gaseoso (M = 2 g/mol) hay en 3.0 moles

de hidrógeno? ¿Cuántos gramos de aire (M = 29 g/ mol) hay en 3.0 moles de aire?

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P R O F U N D I Z A C I Ó N

1. La presión absoluta de una muestra de gas que estaba inicialmente a

300 K se duplica mientras el volumen permanece constante. ¿Cuál es la nueva temperatura?

2. Un cilindro de acero contiene 2.00 kg de un gas ideal. De un día para

otro, la temperatura y el volumen se mantienen constantes, pero la presión absoluta disminuye de 500 a 450 kPa. ¿Cuántos gramos del gas se fugaron en ese lapso?

3. Cinco litros de un gas a 25°C tienen una presión absoluta de 200 kPa. Si

la presión absoluta se reduce a 120 kPa y la temperatura sube a 60°C, ¿cuál es el volumen final?

4. Un depósito de 6 L contiene una muestra de gas bajo una presión absoluta de 600 kPa y a la temperatura de 57°C. ¿Cuál será la nueva presión si la misma muestra de gas se coloca en un recipiente dé 3 L a 7°C?

5. La parte interior de un neumático de automóvil está bajo una presión

manométrica de 30 lb/in2 a 4°C. Después de varias horas, la temperatura del aire interior sube a 50°C. Suponiendo un volumen constante, ¿cuál es la nueva presión manométrica?

BIBLIOGRAFÍA

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Publicaciones Cultural, Física General

Prentice Hall, Wilson - Buffa, Física

Editorial Voluntad Física Investiguemos

Wikipedia. Enciclopedia libre Apuntes de Física Luis Alfredo Caro Fisicanet

Ver FÍSICA OLIMPIADAS 11 (Editorial Voluntad) Ejercicios de página de Internet fuerzas mecánicas. Ejercicios y laboratorios virtuales

PIME Editores, Física 1, Mecánica y Calorimetría

www.educaplus.org www. Ibercajalav.net/

Santillana, Física 1 Nueva edición.

Limusa Noriega Editores, Física Recreativa

Diseño_Lucho_Acevedo