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A ciência da TERMODINÂMICA nasceu no século 19, com a necessidade de descrever a operação das máquinas a vapor e de avaliar o limite do seu desempenho.
os princípios observados válidos para as máquinas são facilmente generalizados, e são conhecidos como a primeira e a segunda leis da termodinâmica.
Introdução
TERMODINÂMICA CLÁSSICA;
TERMODINÂMICA DE PROCESSOS IRREVERSÍVEIS;
TERMODINÂMICA ESTATÍSTICA.
EVOLUÇÃO HISTÓRICAPrincípio do calórico;Transformações de energia, ciclos de máquinas a vapor;Termodinâmica estatística;Desenvolvimento das condições de equilíbrio;
A aplicação da TD começa com a identificação de um corpo particular da matéria que chamamos de sistema
O estado TD do sistema é definido por propriedades macroscópicas
Um sistema é definido como uma quantidade de Um sistema é definido como uma quantidade de matéria ou região no espaço escolhido para estudo.matéria ou região no espaço escolhido para estudo.
A massa ou região no lado de fora do sistema é A massa ou região no lado de fora do sistema é chamado de vizinhança.chamado de vizinhança.
A superfície real ou imaginária que separa o sistema da A superfície real ou imaginária que separa o sistema da vizinhança é chamada de envoltória ou contorno. vizinhança é chamada de envoltória ou contorno. Define o volume de controle.Define o volume de controle.
SISTEMA
Contorno
vizinhança
DEFINIÇÕES
Sistema: ABERTO, FECHADO e ISOLADO
Equilíbrio: Estável, Instável
Características do equilíbrio: não se alteram com o tempo,
ausência de fluxos, sistemas homogêneos,
taxa líquida das reações são nulas
Processo reversível ou quase-estático
Propriedades intensivas - M
Propriedades extensivas - Mt = M m OU Mt = M n
Regra das Fases: NF 2
EQUAÇÕES DE ESTADO
Equações de estado: relações matemáticas que correlacionam propriedades termodinâmicas, geralmente PVT
Importância: Permitem o os cálculos de propriedades termodinâmicas H, U, S, A e G
A maior parte das equações de estado disponíveis na literatura são para a fase gasosa.
Termodinâmica estatística permite a construção de modelos que representem as interações das moléculas
INTERAÇÕES: L>S>G
GÁS REAL• as partículas dos gases reais têm volume não negligenciável;
• as forças atrativas e repulsivas existem e influenciam nos valores de V e P;
• os gases reais podem mudar de estado físico (FASE) para uma fase condensada.
As moléculas confinadas num recipiente de volume V podem se deslocar por todo o volume somente quando o volume ocupado pelas moléculas for nulo.
ObservaçõesA pressões baixas, as moléculas estão muito afastadas umas das outras, e não há forças intermoleculares. O fluido se comporta como um gás ideal (Z=1).
À medida que a pressão aumenta, as moléculas vão se aproximando umas das outras e as forças de atração intermolecular tornam-se dominantes. Logo, o volume diminui mais do que deveria diminuir se não houvesse forças de atração intermolecular e Z<1.
A pressões muito altas, as moléculas ficam muito próximas umas das outras, de tal forma que as forças repulsivas tornam-se dominantes. Como consequência, o volume aumenta mais do que deveria aumentar se não houvesse forças de repulsão intermolecular e Z > 1.
Há um valor de Z=1, para altas pressões, mas que não corresponderá ao comportamento de gás ideal.
• são as atrações e repulsões entre moléculas;
• as moléculas atraem umas as outras quando estão separadas por poucos diâmetros moleculares;
• as moléculas se repelem quando suas nuvens de elétrons entram em contato.
Forças Intermoleculares
• atrações sempre abaixam a energia potencial.
• repulsões sempre aumentam a energia potencial.
É obtida a partir da expansão de Z como uma série de potências de (1/V), a certa temperatura T, e pressão P0, da seguinte forma:
Equação do virial
Essa equação pode ser escrita em termos de uma expansão em série de potências para a pressão, dada por:
Os 2o e 3o. coeficientes viriais dessas 2 equações se relacionam da seguinte forma:
32 V
D
V
C
V
B1Z
32 P'.DP'.CP'.B1Z
T.R
B'B
22
T.R
BC'C
Equação de Van der Waals
Duas correções na lei dos gases perfeitos:•as moléculas têm um volume não nulo e incompressível (volume excluído). •existem forças de atração entre as moléculas.
N moléculas, postas num recipiente de volume V podem se deslocar no volume total V só se o volume ocupado pelas moléculas for nulo.
Correção do volume:
Correção da pressão:
Atração molecular diminui a pressão do gás (diminui a velocidade)
nbnVnV ig
PPP idal Re
Equação de Van der Waals
FV
NAFP /
2
1
VaP
Força de atração proporcional a densidade
Pressão: como:
Substituindo as correções na equação de gás ideal, tem-se que:
Exemplo: CO2
a = 3,590 atm (L/mol) 2 b =0,0427 (L/mol)
2
1
VaPP idreal
RTbVV
aPid
2
1
Equação de Van der Waals
Equação cúbica em Z: := FZ Z3 ( ) 1 B Z2 A Z A B 0
Aa P
R2 T2B
b P
R TEm que:
i)- Uma raiz real gás
ii)- Três raízes reais: Z1>Z2>Z3
Z1 Vapor, Z2 Não tem significado físico
Z3 Líquido
Exemplo: CO2, P =40 atm T=260K Z3 1.080063751 Z2 .3155372042 Z .02526309214 0
:= Z1 .6599405253 := Z2 .2865143384 := Z3 .1336088873
Determinação das constantes da equação de Estado utilizando as condições do ponto crítico (Tc, Pc, Vc)
Equação de Van der Waals
V( )P ,V T 0
2
V2( )P ,V T 0
R Tc
( )Vc b 2
2 a
Vc30 2
R Tc
( )Vc b 3
6 a
Vc40
Resolvendo o sistema de equação, obtém-se:b
1
3Vca
9
8R Tc Vc
Na equação de Van der Waals tem-se que: Zc=0,375
Examinando com atenção a Figura 1 observam-se pequenos desvios sistemáticos para certas substâncias. Esta constatação levou A. L. Lydersen, R. A. Greenkorn e O. A. Hougen (1955) a proporem que zc (=PcVc/RTc) fosse usado como parâmetro correctivo, de natureza empírica, por forma a aproximar os valores calculados de z dos valores experimentalmente observados.
Por outras palavras, Lydersen et al. Consideraram que z é função de Pr, Tr e zc:
z= f3(Pr, Tr, zc) ,
relação que, nesta forma, exprime o que se denomina por princípio dos estados correspondentes com três parametros (Pc, Tc e zc).
Atendendo a que a maioria das substâncias estudadas (sobretudo hidrocarbonetos) apresenta valores de zc entre 0.26 e 0.28 construiram-se tabelas e gráficos - diagramas da compressibilidade generalizada como se ilustra na Tabela 1 zc=0.27.
Princípio dos estados correspondentes / PEC
De acordo com a equação de VDW todos os gases teriam um factor de compressibilidade no ponto crítico Zc=0.375. (recordar) Para o gás perfeito Zc=1.
Na realidade, os valores experimentais para as substâncias dão Zc=0.267 (em média).
De acordo com a equação de VDW todos os gases teriam um factor de compressibilidade no ponto crítico Zc=0.375. (recordar) Para o gás perfeito Zc=1.
Na realidade, os valores experimentais para as substâncias dão Zc=0.267 (em média).Valores
experimentais do factor de compressibilidade crítico, zc.
Equação de estado
O princípio do estado correspondentes bi-paramétrico funciona apropriadamente somente para substâncias que apresentam estrutura química semelhantes
Generalização Introdução de um novo parâmetro: fator acêntrico: Z(Tr,Pr,ω) 1Prlog 7,0 Tr
Fator acêntrico está relacionado com a não esferecidade da molécula, para gases monoatômicos ω=0
0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1.00.0
-0.2
-0.4
-0.6
-0.8
-1.0
-1.2
-1.4
-1.6
-1.8
-2.0
log (P
r)
Tr
Neônio = -log(Pr) - 1
ObservaçõesA temperaturas supercríticas (T>Tc), todas as EEC, quando resolvidas para o volume, apresentam 1 raiz real e 2 raízes complexas.
A temperaturas subcríticas (T<Tc), as EEC podem ter até 3 raízes reais. Nesse caso, a maior raiz corresponde ao volume do vapor, a menor raiz é o volume da fase líquida e a raiz intermediária não tem significado físico.
As EECs cujo parâmetro a não seja função da temperatura (ex: vdW e RK) não dão bons resultados para o cálculo da pressão de vapor.
ObservaçõesAs EECs cujo parâmetro a é função da temperatura (ex: SRK e PR) dão bons resultados para o cálculo da pressão de vapor de compostos apolares.
As EECs SRK e PR dão bons resultados também para o volume molar do vapor.
Para compostos apolares e Tr<1, os resultados do cálculo de volume do vapor são satisfatórios. Para Tr=1 e Pr>1, os resultados apresentam grandes erros, pois o volume nessa região é muito sensível à pressão.
1aa LEI DA TERMODINÂMICA - Trabalho
Compressão de um gás num cilindro – processo quase-estático O pistão é empurrado para dentro do cilindro por uma força externa, jF
de uma distância jdyrd
O trabalho realizado sobre o gás é, de acordo com a definição geral de trabalho
jdyjFrdFdW
Como: A
FP
e Ady= dV
PdVdW
EXPERIMENTO DE JOULE (James P. Joule; 1818-1889; 1840;Manchester, England
1.Quantidades conhecidas de H2O ou óleo ou Hg em uma vaso isolado e agitado
2.Medir trabalho realizado pelo agitador e variação de T do fluido.
3.Quantidade fixa de W por unidade de massa para aumentar T.
4. T pode ser restaurado adicionando calor.5.Relação quantitativa entre W e Q.
A energia interna (U ): é a energia associada aos componentes microscópicos de um sistema de átomos e moléculas, Incluem a energia cinética e energia potencial associada ao movimento aleatório translacional, rotacional e vibratório dos átomos ou das moléculas que compõem o sistema, bem como a energia potencial intermolecular.
Calor ( Q ): mecanismo pelo qual a energia é transferida entre um sistema e sua vizinhança por causa da diferença de temperatura entre eles.
1a LEI DA TERMODINÂMICA – Sistema Fechado
1a LEI DA TERMODINÂMICA – Calor e Energia Interna
ttt WQU
1a LEI DA TERMODINÂMICA –
volumede elemento no
epropriedadda
destruição e/ou geração
de termosos todosde
algébrica Soma
as
esitema o entre
trocasas todasde
algébrica Soma
estados
os entre
epropriedad
da Variação
svizinhança
A idéia de balanço extrapola sistemas físicos e representa uma técnica de análise de um sistema em termos de uma propriedade convenientemente selecionada
1a LEI DA TERMODINÂMICA – Sistema Aberto
dt
mUd
estados os entre
interna Energia da Variação.C.V
ENTRADA EK
Ep
H m
SAÍDA EK
Ep
H m
tQ tW
Elemento de volume
m Massa do sistema U Energia do Sistema
tttS
tSp
tSK
tE
tEp
tEK WQHEEHEE
fluxo de
Termo
0struiçãogeração/de
de Termo
1a LEI DA TERMODINÂMICA – Sistema Aberto
PVUmHzgmEv
mE ttp
tK ;;
2
2
ttttp
tK
CV WQHEEdt
mUd ..
tttS
tSp
tSK
tE
tEp
tEK
CV WQHEEHEEdt
mUd ..
REGIME PERMANENTE
ttpK WQHEEm
Energia Interna e EntalpiaCapacidade calorífica a volume constante
Capacidade calorífica a pressão constante
Cp e Cv são funções da temperaturaValores tabelados para gases, líquidos e sólidosNa maioria dos casos pode-se assumir que: Cp @ Cv (LÍQUIDOS E SÓLIDOS)
Entropias Padrão
Entropia molar em seu estado padrão.Entropias padrão tendem a aumentar com o aumento da massa molar.
Volume é uma propriedade importante porque pode ser medida diretamente e fornecer informação experimental sobre o sistema;
Entropia e energia interna só podem ser determinadas indiretamente;
U e S são essenciais para a ciência da TD;
Sem o reconhecimento de S e U a Primeira e Segunda Leis da TD seriam impossíveis;
A 1st Lei da TD não seria formulada sem o postulado afirmando a existência de U como propriedade do material e U é tomada como propriedade porque permite generalização