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MODELOS DE SISTEMAS MODELOS DE SISTEMAS DINÂMICOSDINÂMICOS
Função de transferênciaResposta transiente
Função de TransferênciaFunção de TransferênciaDesenvolveremos a função de transferência de um sistema de primeira ordem considerando o comportamento não estacionário de um termômetro de mercúrio com bulbo de vidro
x = temperatura do meio
Resistência da película
y Mercúrio
Parede de vidroSeção transversal do termômetro
Considere que o termômetro está localizado em uma corrente de fluido cuja temperatura x varia com o tempo.
O problema consiste em calcular a resposta ou variação com tempo da leitura y do termômetro para uma variação particular de x.
Adotaremos a análise concentrada com as seguintes hipóteses:
1. Toda a resistência à transferência de calor se concentra na película que envolve o bulbo (isto é, a resistência oferecida pelo vidro e pelo mercúrio é desprezível).
2. Toda a capacidade térmica se concentra no mercúrio.
3. Em qualquer instante o mercúrio apresenta uma temperatura uniforme.
4. A parede de vidro que contém o mercúrio não se expande nem se contrai durante a resposta transiente.
5. O termômetro se encontra inicialmente em estado estacionário.
6. No tempo zero o termômetro será submetido a uma mudança na temperatura do meio x (t )
Aplicando a equação de conservação da energia:
– =Taxa deentrada
de energia
Taxa desaída
de energia
Taxa deacumulaçãode energia
xy ( )
dtdyCmyxAh =−− 0 (1)
Antes de resolver esta equação por transformada de Laplace, introduziremos VARIÁVEIS DESVIO
Em regime permanente:
( ) 00 <=− tyxAh ss(2)
O subscrito s indica que a variável está em seu valor de regime permanente
( ) 00 <=− tyxAh ss
ss yx = , isto é, a leituraA equação (2) estabelece quedo termômetro é igual à temperatura verdadeira do banho
Subtraindo a equação 2 da equação 1
( ) ( )[ ] ( )dtyydCmyyxxAh s
ss−
=−−− (3)
Se definirmos as VARIÁVEIS DESVIO como sendo as diferenças entre as variáveis e seus valores estacionários
sxxX −=
syyY −=( )
dtdYCmYXAh =− (4)
( )dtdYCmYXAh =− (4)
τhAmC
=Se fizermos:
dtdYYX τ=− (5)
Transformada de Laplace
(6)( ) ( ) ( )ssYsYsX τ=−Rearranjando
( )( ) 1
1+
=ssX
sYτ
(7)
( )( ) 1
1+
=ssX
sYτ
(7)
O parâmetro τ é chamado constante de tempo do sistema e tem dimensão de tempo
O membro direito da eq. 7 é chamado de função de transferência do sistema ( )
11+
=s
sGτ
ENTRADAdadesviodoLaplacededatransforma
SAÍDAdadesviodoLaplacededatransforma
ciatransferêndeFunção =
( ) ( )( )sXsYsG =
1. Revendo as etapas que conduziram à eq. 7, pode-se observar que a introdução das variáveis desvio antes da aplicação da transformada de Laplace à equação diferencial dá origem a uma função de transferência independente das condições iniciais, pois os valores iniciais de X e Y são nulos.
2. Em engenharia de controle, interessa-nos primordialmente os desvios das variáveis do sistema de seus valores estacionários.
3. O uso das variáveis desvio é, deste modo, natural e, ao mesmo tempo, conveniente.
A relação funcional contida em uma função de transferência é geralmente representada em diagrama de blocos
X (s) Y (s) X (s) Y (s)G (s)
11+sτ
Resposta TransienteResposta Transiente
( ) ( )tuAtx =Função degrauFunção perturbação:
0
( )txA
00 <→= tx0≥→= tAx
( )sAsX = (8)
t
Combinando as eqs. 7 e 8
( )( ) 1
1+
=ssX
sYτ
( )sA
ssY
11+
=τ
( ) ( )1+=ssAsY
τ(7)
(9)
( ) ( )1+=ssAsY
τ(9)
Expandindo a eq. 9 em frações parciais
( )( )( )τ
τ1+
=ss
AsY
τ121
++=sC
sC
sCCsCA211
1 ++= ττ ττ1)(0 121 CsCCAs ++=+
→s
−==⇒ ACAC
2
1021 =+CC
ττAC =1
1→1
( )τ1+
−=sA
sAsY
11⇔s
ateas
−⇔+1
Transformada inversa de Laplace
( ) τt
AeAty−
−= ( )
−=
−τt
eAty 1
0 1 2 3 4 50
0.2
0.4
0.6
0.8
11.01
0
y t( )
50 t
( )Aty
τt
Exercício
Um termômetro que apresenta uma constante de tempo de 0,1 min encontra-se a uma temperatura estacionária de 30 °C. No tempo t =0, o termômetro é colocado em um banho mantido a 40 °C. Determinar o tempo necessário para que a temperatura lida pelo termômetro seja 38 °C.
Resposta TransienteResposta Transiente
Função perturbação: Função impulso ( ) ( )tAtx δ=
0 b
bA
( )tx
t
00 <→= txbt
bAx ≤≤→= 0
btx >→= 0
( ) AsX = (10)
Combinando as eqs. 7 e 10
( )( ) 1
1+
=ssX
sYτ
( )1+
=sAsY
τ(11)
( ) ( )tAtxb
δ=→0lim
( )txA
t
( )1+
=sAsY
τ(11)
A equação 11 pode ser expressa como:
( )τ
τ1+
=s
AsY
Transformada inversa de Laplace
0 1 2 3 4 50
0.2
0.4
0.6
0.8
11.01
0
y t( )
50 t
( )Atyτ
τt
( ) τ
τ
t
eAty−
=
Resposta TransienteResposta Transiente
( ) tAtx =Função rampaFunção perturbação:
0
( )tx 00 <→= tx0≥→= ttAx
( ) 2sAsX = (12)t
Combinando as eqs. 7 e 12
( )( ) 1
1+
=ssX
sYτ
( ) 211
sA
ssY
+=τ
( ) ( )12 +=
ssAsYτ
(13)
( ) ( )12 +=
ssAsYτ
(13)
0 1 2 3 4 52
1
0
1
2
3
4
55
2−
y t( )
y1 t( )
y2 t( )
50 t
( )( )τ
τ1
1
2 +=
ssAsY
Transformada inversa de Laplace
( )
−−=
−ττt
etAty 1
( )Aty
τt
( ) tAty =
( )
−−=
−ττt
eAty 1
A equação 13 pode ser expressa como:
Exemplos físicos de sistemas Exemplos físicos de sistemas de primeira ordemde primeira ordemNível de líquido
Equação de conservação da massa( )tqi
R ( )tqo( )th dt
mdmm ei =−∑∑ &&
( ) ( ) ( )dtVdtqtq oi
ρρρ =−
anteconst=ρ( ) ( )
dthdAtqtq oi =− [1]
hAV =
A vazão volumétrica qo se relaciona com a resistência R e altura h pela relação linear:
Rhqo = [2]
( ) qtqi =Combinando as eqs. 1 e 2, e fazendo
dthdA
Rhq =− [3]
Em regime permanente a equação 3 fica
0=−Rhq s
s
Subtraindo a eq. 4 da eq. 3
[4]
( ) ( ) ( )dthhdA
Rhhqq ss
s−
+−
=− [5]
( ) ( ) ( )dthhdA
Rhhqq ss
s−
+−
=− [5]
Definindo as variáveis desvio
sqqQ −=
dtHdA
RHQ += [6]
⇒shhH −=
Transformada de Laplace
( ) ( ) ( )ssHARsHsQ +=
Com o uso de variáveis desvio, H (0)=0, e a transformada dtHd
é simplesmente s H (s)A equação 7 pode ser reescrita como:
[7]
( )( ) 1+
=sR
sQsH
τ[8]onde RA=τ
Para uma variação na forma de degrau unitário na vazão de entrada
( )
>→<→= 0100
tttQ ( )
ssQ 1=
Transformada
⇒Laplace
0 1 2 3 4 50
0.2
0.4
0.6
0.8
11.01
0
y t( )
50 t
( )ss
RsH 11+
=τ
( )( )τ
τ1
1
+=
ssRsH
Aplicando a transformada inversa
( )ate
assa −−⇔+
1
( ) )(1 τt
eRth−
−=
( )Rth
τt
Aplicando na equação 8
⇒
Circuito RC
+
-
R Conservação da carga elétricaC
i( ) ( ) ( )tvtvtv CR +=vcV (t ) (1)
( ) ( )tiRtvR = ( ) ( )dttvdCti C= ( ) ( )
dttvdRCtv C
R = (2)
vvdtvdRC CC =+ (3)
vvdtvdRC CC =+ (3)
Em regime permanente a equação 3 fica:
sC vvs=+0
Subtraindo a equação 4 da 3(4)
( ) ( ) ( )ssCCsCC vvvv
dtvvd
RC −=−+− (5)
Variáveis desvio:SCCC vvV −=svvV −=
VVdtVdRC CC =+ (6)
VVdtVdRC CC =+ (6)
Transformada de Laplace
( ) ( ) ( )sVsVsRCsV CC =+
RC=τCom:
( )( ) 1
1+
=ssV
sVCτ
Nível de líquido
R2 ( )tq2( )th2R1 ( )tq1( )th1
A1 A2( )tqi
Equação de Conservação da Massa
dtVdqqi 1
1 =−dtVdqq 2
21 =−
1
211 R
hhq −=
2
22 R
hq =111 hAV = 222 hAV =
Para o reservatório 1:
iqRhhdthdAR 1211
11 =−+dthdA
Rhhqi 1
11
21 =−
− ♣⇒
sss iqRhh 1210 =−+ ♦Em regime permanente
Subtraindo: ♣ - ♦( ) ( ) ( ) ( )
sss
sii qqRhhhh
dthhd
AR −=−−−+−
1221111
11
Introduzindo as variáveis desvio:
111 AR=τeshhH 111 −=
shhH 222 −=
siii qqQ −=
iQRHHdtHd
1211
1 =−+τ (a)
Para o reservatório 2:
010 11
2
1
22 =−
++
ssh
RR
RRh
♠
♥
01 11
2
1
22
222 =−
++ h
RR
RRh
dthdAR
dthdA
Rh
Rhh 2
22
2
1
21 =−−
⇒
Em regime permanente
Subtraindo: ♠ - ♥
Introduzindo as variáveis desvio:
shhH 111 −=
shhH 222 −= 222 AR=τ
( ) ( ) ( ) 01 111
2
1
222
2222 =−−
+−+
−ss
s hhRR
RRhh
dthhd
AR
e
01 11
2
1
22
22 =−
++ H
RR
RRH
dtHdτ (b)
01 11
2
1
22
22 =−
++ H
RR
RRH
dtHdτiQRHH
dtHd
1211
1 =−+τ
Aplicando a transformada de Laplace
( ) ( ) ( ) ( )sQRsHsHssH i12111 =−+τ
( ) ( ) ( ) 0112
121222 =−
+ + sHsHssH R
R
RRτ
( ) ( ) ( )11
121 +
+=
ssQRsHsH i
τ
( )( )
+
=+1212
112
2
RR
RR
s
sHsH
τ( ) ( ) ( )
11 1
1
1
21 +
++
=ssQR
ssHsH i
ττ
Resolvendo para H/Q :
( )( ) ( ) 12121
221
21211
++++++
=sRAs
RRsRsQsH
i τττττ
( )( ) ( ) 12121
221
12
++++=
sRAsR
sQsH
i ττττ
Exemplo de solução com valores numéricos:
( )minm
mRR3
21 25,1== min121 ==ττ
( )
>→<→= 024,000
3 tmttQi
221 8,0 mAA ==
( )s
sQi24,0
=
( )( ) 13
5,225,12
1
+++
=ss
ssQsH
i
( )sss
ssH 24,0135,225,1
21 ⋅++
+=
( ) ( )136,03,0
21++
+=
sssssH
Expandindo em frações parciais
( ) ( ) 382,0568,0
618,20367,06,0
136,03,0
21 +−
+−=
++
+=
ssssssssH
Transformada inversa de Laplace
( ) tt eeth ⋅−⋅− −−= 382,0618,21 568,00367,06,0
( )( ) 13
25,12
2
++=
sssQsH
i
( )sss
sH 24,013
25,122 ⋅
++=
( ) ( )133,0
22++
=sss
sH
Expandindo em frações parciais
( )( ) ( ) 382,0
351,0618,2
0512,03,013
3,02
2
+−
++=
++=
sssssssQsH
i
Transformada inversa de Laplace
( ) tt eeth ⋅−⋅− −+= 382,0618,22 351,00512,03,0
( ) tt eeth ⋅−⋅− −−= 382,0618,21 568,00367,06,0
( ) tt eeth ⋅−⋅− −+= 382,0618,22 351,00512,03,0
0 2 4 6 8 10 12 14 16
0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.1−
h1 t( )
h2 t( )
160 t t,
( )th1
( )th2
Exemplos físicos de sistemas Exemplos físicos de sistemas de segunda ordemde segunda ordem
Fk Fi(t)m
m
k
cFi(t)
x
Fc
dtdxcFc =xkFk =
( ) kcie FFtFF −−=∑∑= eFam
( )tFxkdtdxc
dtxdm i=++2
2(1)
No regime permanente quando t <0
( )tFxkcm ss =++ 0.0. (2)
Subtraindo a equação 2 da equação 1:
( ) ( ) ( ) ( ) ( )tFtFxxkdtxxdc
dtxxdm sis
ss −=−+−
+−2
2
(3)
VARIÁVEIS DESVIO
( ) ( ) ( )tFtFtF si −=sxxX −=
( )tFXkdtXdc
dtXdm =++2
2
(4)
mk
n =ωFreqüência angular natural
mkc
2=ζRazão de amortecimento
Entrada do sistema ( ) ( )ktFtE =
( )ktFX
dtXd
kc
dtXd
km
=++2
2(4)
( )tEXdtXd
dtXd
nn
=++ωζ
ω21
2
2
2 (5)
Transformada de Laplace
( ) ( ) ( ) ( )sEsXsXssXs
nn
=++ω
ζω
22
2(6)
( )( ) ( ) 222 2 nnn sEssX ωωζω =++
( )( ) ( )22
2
2 nn
n
sssEsX
ωζωω
++=
Exemplo:Exemplo:
kgm 27,2=E(t)
xm
Nk 31075,2 ×=
msNc .48,2=
Hzkg
mN
mk
n 806,3427,2
1075,2 3
=×
==ω
016,01075,2.27,22
.48,2
2 3=
×==
mNkg
msN
mkcζ
Entrada degrau ( )
>→<→= 05,2700
tNttF
( ) ( ) mm
NN
ktFtE 01,0
1075,25,273
=×
==
( )s
sE 01,0=( )
>→<→= 001,000
tmttE
( ) ( )22
20
2 nn
n
sssbsX
ωζωω
++= ( ) ( )22
2
806,34806,34.016,0.2806,34.01,0
++=
ssssX
( ) ( )1211093,111,12
2 ++=
ssssX
( ) ( )1211093,111,12
2 ++=
ssssX
Expandindo em frações parciais:
( )( )( )isiss
sX8,3455,08,3455,0
11,12−+++
=
( ) ( ) ( )isC
isB
sAsX
8,3455,08,3455,0 −++
+++=
( ) ( ) ( )isi
isi
ssX
8,3455,0108105
8,3455,010810501,0 5353
−+×+×−
+++×−×−
+=−−−−
Transformada inversa de Laplace:
( ) ( ) ( )( ) ( )titi
titi
ieeieetx
8,3455,058,3455,03
8,3455,058,3455,03
10810510810501,0
−−−−−−
+−−+−−
×+×−×−×−= K
( ) ( ) ( )( ) ( )titi
titi
ieeieetx
8,3455,058,3455,03
8,3455,058,3455,03
10810510810501,0
−−−−−−
+−−+−−
×+×−×−×−= K
( ) ( )( ) ( )
( ) ( )
×−×+
×+×−=
−−
−−−−
−
titi
titi
t
iee
ieeetx
8,3458,343
8,3458,343
55,0
108105
10810501,0
K
( ) ( )
( ) ( )( ) ( ) ( )( )[ ]titititi
t
eeiee
etx
8,348,3458,348,343
55,0
108105
01,0
−−−−
−
−×−+×
⋅−=
Identidades de Euler:
2cos
θθ
θii ee −+
= ( ) ( ) tee titi 8,34cos28,348,34 =+ −
iee ii
2sen
θθ
θ−−
=( ) ( ) tiee titi 8,34sen28,348,34 =− −
( ) ( ) ( ) ( )( )ttetx t 8,34sen00016,08,34cos01,001,0 55,0 +−= −
( ) ( ) ( ) ( )( )[ ]ttetx t 8,34sen016,08,34cos101,0 55,0 +−= −
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 100
0.002
0.004
0.006
0.008
0.01
0.012
0.014
0.016
0.018
0.020.02
0
x t( )
100 t
( ) ( ) ( ) ( )( )[ ]ttetx t 8,34sen016,08,34cos101,0 55,0 +−= −
Aplicando a identidade trigonométrica:
( )Φ+=+ ArAqAp sensencos
22 qpr += qp
=Φtanonde:
( ) ( ) ( )[ ]555,18,34sen101,0 55,0 +−= − tetx t
Resposta de um sistema de 2a ordem a uma entrada degrau
( ) ( ) ( )
Φ+−
−−= − tebtx n
tn 2
20 1sen111 ζωζ
ζω
Mathcad Document
Entrada Impulso
( )
>→=→<→
=0005,2700
ttNt
tF
( ) ( ) mm
NN
ktFtE 01,0
1075,25,273
=×
==
( )
>→=→<→
=00001,000
ttmt
tE ( ) 01,0=sE
( ) ( ) ( )sEss
sXnn
n22
2
2 ωζωω
++=
( ) 01,0=sE 016,0=ζHzn 806,34=ω
( )1211093,1
11,122 ++
=ss
sX
Transformada inversa de Laplace
( ) ( )tetx t 8,34sen35,0)( 55,0−=
( ) ( )tetx t 8,34sen35,0)( 55,0−=
0 2 4 6 8 100.4
0.2
0
0.2
0.40.337
0.32−
x t( )
100 t
( ) ( )tebn
tn n 2
20
0 1sen1
ζωζωθ ζω −−
= −Resposta de um sistema de 2a ordem a uma entrada impulso
Mathcad Document
Entrada Rampa
( )
>→<→
= 0.5,2700
ttsN
ttF
( ) ( ) tsm
mNts
N
ktFtE .01,0
1075,2
.5,273
=×
==
( ) 2
01,0s
sE =( )
>→<→= 0.01,000
ttttE
( ) ( ) ( )sEss
sXnn
n22
2
2 ωζωω
++=
( ) 2
01,0s
sE = 016,0=ζHzn 806,34=ω
( ) ( )1211093,111,12
22 ++=
ssssX
Transformada inversa de Laplace
( ) ( )( ) ( )te
tettx
t
t
8,34sen109,2
8,34cos109109.01,0)(
55,04
55,066
−−
−−−
×−
×+×−= K