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Exercícios de Cinemática
1. Movimento rectilíneo com dependência em t
1.1. Um corpo percorre uma trajectória rectilínea de acordo com a lei ( ) 3 26 15 4x t t t t= − − + 0 (SI).
Determine:
a) a velocidade média do corpo entre os instantes 2t = s e 5t = s;
b) a expressão geral da velocidade;
c) a velocidade no instante s; 1t =
d) as posições em que a velocidade se anula;
e) a aceleração média do corpo entre os instantes 1t = s e 4t = s;
f) a expressão geral da aceleração;
g) a aceleração no instante s; 3t =
h) os intervalos de tempo em que o movimento é acelerado ou retardado.
1.2. Um corpo move-se ao longo do eixo Ox segundo a lei ( ) 3 22 15 24 4x t t t t= − + + (m). Determine:
a) as dimensões das constantes numéricas;
b) a expressão geral da velocidade;
c) a expressão geral da aceleração;
d) os instantes em que o corpo passa pela origem;
e) a posição do corpo nos instantes em que a velocidade se anula;
f) a distância percorrida pelo corpo ao fim de 5 segundos.
1.3. A aceleração de um corpo em movimento rectilíneo é directamente proporcional ao tempo. Para 0t = s, a
velocidade do corpo é ( )0 1v t 6= = − m⋅s−1. Sabendo que a velocidade e a coordenada de posição são nulas
quando s, determine a aceleração, velocidade e posição do corpo num instante genérico. 4t =
Resolução
A aceleração é proporcional ao tempo,
a kt= (m⋅s−2)
e as condições iniciais do movimento são
( )0 1v t = = − 6 (m⋅s−1)
( )4 0v t = = (m⋅s−1)
( )4 0x t = = m
Para determinar o valor da constante k,
[ ]4
4 0 02160 16
0
1 8 12
dva adt dv ktdt dv kt v kdt −−
⎡ ⎤= ⇒ = ⇒ = ⇒ = ⇒ =⎢ ⎥⎣ ⎦∫ ∫ 6
ou seja
M. Faria – Dez 2007 1/31
Exercícios de Cinemática 2k = (m⋅s−3)
A aceleração é
2a = t (m⋅s−2)
Tem-se
( )[ ] ( ) ( )2 2
1600 162 1
t v t t v tdva adt dv tdt dv t v t v tdt −−
⎡ ⎤= ⇒ = ⇒ = ⇒ = ⇒ = +⎣ ⎦∫ ∫ 6
e a velocidade é
( ) 2 16v t t= − (m⋅s−1)
Tem-se
( ) ( )[ ] ( )2 3
04 04
116 163
tt x t x tdxv vdt dx t dt dx t t x
dt⎡ ⎤= ⇒ = ⇒ − = ⇒ − =⎢ ⎥⎣ ⎦∫ ∫ ⇒
( ) 31 128163 3
x t t t⇒ = − + (m)
1.4. Considere uma partícula que se desloca em movimento rectilíneo com uma velocidade dada por
(m⋅s( ) 2tv t e−= −1). Sabendo que a partícula parte da origem do referencial Ox, determine:
a) a aceleração;
b) a posição para qualquer instante;
c) o tempo que a partícula demora a parar.
Resolução
a) A aceleração obtém-se por derivação da velocidade
( ) ( ) 22 tdva t a t edt
−= ⇒ = − (m⋅s−2)
b) A posição em qualquer instante obtém-se por integração, sabendo que ( )0x = 0 . Tem-se:
( )( ) ( )2 2
0 0
1 12
x t t t tdx v dx vdt dx e dt x t edt
− −= ⇒ = ⇒ = ⇒ = −∫ ∫ m
c) A partícula pára quando a sua velocidade se anula. Se for T o instante em que a velocidade se anula
deve ter-se
( ) 20 0Tv T e T−= ⇒ = ⇒ → +∞
ou seja a partícula nunca pára.
1.5. Considere uma partícula que se desloca com movimento rectilíneo sujeita à aceleração dada por
(m⋅s( ) 10 ta t e−= −2). Sabendo que no instante inicial 0t = s a partícula se encontra em repouso na origem do
referencial, determine:
a) a lei de velocidade num instante genérico;
b) a posição em qualquer instante;
c) a distância percorrida entre os instantes 1t = s e 2t = s.
M. Faria – Dez 2007 2/31
Exercícios de Cinemática
1.6. Uma partícula descreve uma trajectória rectilínea sujeita a uma aceleração ( ) 1 2a t k k t= − (SI), onde k1 e
k2 são constantes. Sabendo que no instante inicial a partícula se encontra em repouso na origem do
referencial, e que nos instantes s e 1t = 2t = s as velocidades são respectivamente m⋅s( )1v t = = 0 −1 e
( )2v t = = −2 m⋅s−1, determine:
a) o valor das constantes k1 e k2 e respectivas unidades;
b) a lei da velocidade e a lei do movimento;
c) a distância total percorrida ao fim de 4 s.
Resolução
a) Comecemos por obter a lei da velocidade
( )( )
[ ] ( )221 2 1 00 0
02
tt v t v tkdva adt dv k k t dt dv k t t v
dt⎡ ⎤= ⇒ = ⇒ − = ⇒ − =⎢ ⎥⎣ ⎦∫ ∫ ⇒
( ) 221 2
kv t k t t⇒ = −
Conhecidos os valores particulares da velocidade
( )1 0v t = = m⋅s−1
( )2v t = = −2 m⋅s−1
ficam determinadas as constantes
( )
( )
221
13
2 21
1 0 1 m s22 m s2 2 4 2
2
kv k kk kv k
−
−
⎧ = − =⎪ ⎧ = ⋅⎪ ⎪⇒⎨ ⎨= ⋅⎪⎪ ⎩= − = −
⎪⎩
b) Usando os valores das constantes na expressão da velocidade vem
( ) 2v t t t= − (m⋅s−1)
Por integração e sabendo que no instante inicial a partícula se encontra na origem do referencial, obtém-se a
lei do movimento
( ) ( )[ ] ( )2 2 3
00 00
1 12 3
tt x t x tdxv vdt dx t t dt dx t t x
dt⎡ ⎤= ⇒ = ⇒ − = ⇒ − =⎢ ⎥⎣ ⎦∫ ∫ ⇒
( ) 21 12 3
3x t t⇒ = − t (m)
c) Primeiro temos de verificar se há inversão no sentido do movimento até ao instante s. Para
haver inversão do sentido do movimento é necessário que o sinal da velocidade mude, e deve portanto
anular-se. Como a velocidade se anula para
4t =
1t = s e muda de sinal, há inversão no sentido do movimento e a
distância total percorrida é
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )0 4 0 1 1 4 1 0 4 1d t d t d t x x x x≤ < = ≤ < + ≤ < = − + − =
M. Faria – Dez 2007 3/31
Exercícios de Cinemática 1 1 16 64 1 1 13,52 3 2 3 2 3
⎛ ⎞ ⎛ ⎞= − + − − − =⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠
m
1.7. A aceleração dum ponto material é definida por . Sabendo que para s, m⋅s2a kt= 0t = 0 24v = − −1,
m e que quando s, m⋅s0 50x = 4t = 40v = −1, escreva a lei do movimento da partícula.
1.8. A aceleração de um corpo com movimento rectilíneo é dada por ( ) 24a t t= − (SI). Sabendo que
( )3 2v t = = ms−1 e m, estabeleça a lei do movimento. ( )2 9x t = =
1.9. A aceleração de um corpo com movimento rectilíneo segundo a direcção Oz é dada por ( )a t gt= − ,
onde g é uma constante, e a sua posição inicial é ( )0z h= . Determine o instante em que o corpo passa pela
origem do referencial e a sua velocidade nesse instante para os diferentes casos em que a velocidade inicial é:
a) ; 0 0v =
b) , com k uma constante positiva; 0v k=
c) , com k uma constante positiva. 0v = −k
1.10. Um corpo movendo-se com velocidade inicial de 3 m⋅s−1, é submetido a uma aceleração constante de 4
m⋅s−2 com o sentido oposto ao da velocidade. Qual a velocidade do corpo e a distância percorrida após 20s.
2. Movimento rectilíneo com dependência em v
2.1. Um ponto material em movimento rectilíneo está sujeito a uma força de atrito proporcional à velocidade,
de tal modo que a sua aceleração é dada por 3a v= − , em unidades SI. No instante inicial, m⋅s0 60v = −1.
Determine:
a) A distância percorrida até o ponto material atingir o repouso.
b) O tempo necessário para a velocidade se reduzir a 1% do seu valor inicial.
Resolução
a) A aceleração é
3a v= −
e no instante inicial
( )0 60v t = =
Tem-se
M. Faria – Dez 2007 4/31
Exercícios de Cinemática
( )( )
[ ] [ ] ( )0 600 60
1 1 ln3 3
t v t t v tdv dva dt dt dv t vdt a v v
⎛ ⎞= ⇒ = ⇒ = − ⇒ = −⎜ ⎟⎝ ⎠∫ ∫ ⇒
( ) ( ) ( ) 31 ln ln 60 3 ln 603 60
tv tt v t t v t −⎡ ⎤⇒ = − − ⇒ − = ⇒ =⎣ ⎦ e (m⋅s−1)
O ponto material atinge o repouso quando a sua velocidade se anula, ou seja no instante tal que Tt =
( ) 30 60 0Tv t T e T−= = ⇒ = ⇒ → +∞
Se no instante inicial o ponto material se encontra na posição de coordenada x0,
( )[ ] ( )
00
3 300
60 20t x t t x tt t
xx
dxv vdt dx e dt dx e xdt
− −⎡ ⎤= ⇒ = ⇒ = ⇒ − =⎣ ⎦∫ ∫ ⇒
( ) ( )30 20 1 tx t x e−⇒ = + −
Como a velocidade é sempre positiva, o ponto material nunca inverte o sentido do movimento e a distância
percorrida ( )d t no instante t é
( ) ( ) ( )30 20 1 td t x t x e−= − = −
No instante a distância percorrida é T →+∞
( ) ( )3lim 20 1 20T
Td T e−
→+∞→ +∞ = − = m
ou seja, embora nunca pare, a distância máxima que o ponto material percorre é de 20 metros.
b) Seja τ o instante em que a velocidade se reduz a 1 % do seu valor inicial. Tem-se
( ) ( )0,01 0 0,06v t v t= τ = = =
Usando a lei da velocidade,
( ) 3 10,06 60 0,06 ln 0,01 1,5353
v t e− τ= τ = ⇒ = ⇒ τ = − ≈ s
2.2. Um corpo executa um movimento rectilíneo com aceleração dada por ( ) 2a v kv= − . Sabendo que em
s o corpo está na origem do referencial com velocidade 00 =t 200 =v m⋅s−1 e em s a velocidade é
m⋅s
101 =t
21 =v −1, determine:
a) o valor de k, as suas dimensões físicas e unidades SI;
b) a posição em s. 101 =t
2.3. A aceleração de uma partícula é definida através da relação ( ) ( )0,4 1 4a v v= − , onde k é uma constante.
Sabendo que em a partícula parte do repouso em 0t = 4=x m, e que quando s a velocidade é 4
m⋅s
15t =−1, determine:
a) a constante k;
b) a posição da partícula quando m⋅s6v = −1;
c) o valor máximo da velocidade.
M. Faria – Dez 2007 5/31
Exercícios de Cinemática
3. Movimento rectilíneo com dependência em x
3.1. Uma partícula oscila numa calha rectilínea, entre 40Ax = mm e 160Bx = mm com uma aceleração
( )100a k x= − (mm⋅s−1). A velocidade da partícula é de 18 mm⋅s−1 quando 100x = mm e torna-se nula para
as posições xA e xB. Determine: B
a) o valor de k;
b) a velocidade quando mm. 120x =
3.2. A aceleração de uma partícula é dada por ( ) 290 6a x x= − (m⋅s−2). Sabendo que para a velocidade
é nula, determine:
0x =
a) a velocidade quando ; 5x =
b) a posição onde a velocidade se anula novamente;
c) a posição onde a velocidade é máxima e o valor da velocidade.
3.3. Considere uma grelha difusora de ar. A velocidade do ar é dada por 0( ) kvv xx
= , em que k é uma
constante, x representa a posição do ar relativamente à grelha difusora e v0 é a velocidade em 0x k= .
Sabendo que m⋅s0 0,4v = −1 e que em m a aceleração é 0,4Ax = 0,1Aa = − m⋅s−2, determine:
a) a aceleração em função da distância e o valor numérico da constante k;
b) a posição em função do tempo, supondo que 0 0t = s;
c) a velocidade em função do tempo;
d) a velocidade e posição no instante 2t = s.
3.4. Um corpo ligado a uma mola, oscila num plano horizontal sem atrito. O corpo passa em 0Ax = m com
velocidade m⋅s24Av = −1 e em m com velocidade 6Bx = 0Bv = m⋅s−1. Sabendo que a aceleração do corpo é
proporcional à coordenada x, determine a constante de proporcionalidade.
Resolução
A aceleração é
a kx=
e as condições iniciais são
( )0 24v x = =
( )6 0v x = =
Tem-se sucessivamente
M. Faria – Dez 2007 6/31
Exercícios de Cinemática
( ) ( )6 0
0 24
v
dv dv dxa a x a x dx vdv kxdx vdvdt dx dt
= ⇒ = ⇒ = ⇒ =∫ ∫ ⇒
6 02 2
0 24
1 1 36 576 162 2
kx v k k⎡ ⎤ ⎡ ⎤⇒ = ⇒ = − ⇒ =⎢ ⎥ ⎢ ⎥⎣ ⎦ ⎣ ⎦− s−2
3.5. A aceleração de uma partícula é dada por ( ) 6 14a x x= − (SI). Sabendo que para a velocidade é 4
m⋅s
0x =
−1, determine:
a) a velocidade da partícula quando 1x = m;
b) a velocidade da partícula quando esta percorreu a distância de 15 metros;
c) a distância máxima da partícula à origem.
3.6. Um corpo desloca-se no sentido positivo do eixo dos xx, sendo a sua aceleração dada por
(m⋅s( ) 10a x x= − −2). Sabe-se que no instante 0t = , ( )0 10v = m⋅s−1 e ( )0x 0= m. Determine:
a) a velocidade como função de x: ( )v f x= ;
b) a posição do corpo para a qual a velocidade vale 8 m⋅s−1;
c) a lei do movimento;
d) a lei da velocidade.
3.7. A aceleração dum ponto material é dada por a x= −25 3 2 . Sabendo que parte do repouso para x = 0 ,
determine:
a) a velocidade após ter percorrido 2 m;
b) a posição onde a velocidade se anula;
c) a posição onde a velocidade é máxima.
3.8. A aceleração dum ponto material é dada por . Sabendo que para , , determine: 290 6a = − x
)
0x = 0 0v =
a) a velocidade quando m; 5x =
b) a posição onde a velocidade se anula novamente;
c) a posição onde a velocidade é máxima e o valor da velocidade.
3.9. Um ponto material desloca-se no sentido positivo do eixo dos xx, sendo a sua aceleração dada por
m⋅s(4 2a x= − −2, onde x vem expresso em metros. Sabe-se que no instante 0t = , m⋅s0 10v = −1 e 0 0x = .
a) Determine ( )v f x= .
b) Determine a posição do ponto material para a qual o módulo da velocidade vale 8 m⋅s−1.
M. Faria – Dez 2007 7/31
Exercícios de Cinemática
4. Movimento rectilíneo – outros problemas
4.1. Uma tartaruga veloz corre a 10 cm⋅s−1 e uma lebre é 20 vezes mais rápida. Numa corrida, ambas partem
no mesmo instante, mas a lebre pára para descansar 2 min, acabando a tartaruga por ganhar por 20 cm.
Quanto tempo durou a corrida e qual a sua extensão?
4.2. Um automobilista desloca-se a 80 km⋅h−1 quando observa que o semáforo, a 250 m, passa a vermelho. O
semafóro está regulado de tal modo que o vermelho permanece 15 segundos. Se o motorista quiser passar
sem precisar de parar no momento em que o sinal passa verde, determine a desaceleração constante que
deverá imprimir ao carro, e a velocidade do carro ao passar pelo semáforo.
4.3. Qual o tempo necessário para um automóvel que se desloca a 60 km/h, ultrapassar outro automóvel com
velocidade de 40 km/h se estiverem a uma distância de 100 m.
4.4. Dois automóveis A e B estão inicialmente distanciados 9 m. A está a deslocar-se com velocidade
constante de 8 m⋅s−1 e B inicia o seu movimento com uma aceleração de 2 m⋅s−2 com o objectivo de atingir o
carro A (os movimentos de A e B são rectilíneos).
a) Qual a lei do movimento e a lei da velocidade de cada carro.
b) Ao fim de quanto tempo os dois carros têm a mesma velocidade.
c) Ao fim de quanto tempo o carro B atinge o carro A.
d) Represente graficamente a velocidade e a posição de cada carro.
4.5. Os móveis A e B inicialmente a uma distância de 3 m, executam movimentos rectilíneos de acordo com
as velocidades v t e respectivamente. Determine: A = +2 vB = −6 t
a) ao fim de quanto tempo os móveis têm a mesma velocidade.
b) o instante em que os móveis se encontram supondo que A se encontra inicialmente à frente de B;
c) o instante em que os móveis se encontram supondo que B se encontra inicialmente à frente de A.
d) Represente graficamente as situações correspondentes às alíneas anteriores.
5. Movimento curvilíneo (sem integração)
5.1. Um ponto material desloca-se de acordo com a lei ( ) ( ) ( )4cos 2 6sin 2x yr t t u t u= + .
a) Escreva a equação cartesiana da trajectória e represente-a graficamente.
b) Escreva a expressão dos vectores velocidade e aceleração.
c) Represente sobre o gráfico da trajectória os vectores velocidade e aceleração no instante 0t = .
M. Faria – Dez 2007 8/31
Exercícios de Cinemática d) Mostre que em qualquer instante o vector aceleração tem o sentido oposto ao de r .
Resolução
a) Usando as equações paramétricas obtém-se a equação cartesiana do movimento
( )( )( )
2 24cos24cos2 6sin 2 1
16 366sin 2x y
x t t x yr t tu tuy t t
⎧ =⎪= + ⇒ ⇒ +⎨=⎪⎩
=
Trata-se de uma elipse centrada em ( )0,0
x
y6
4
b) Os vectores velocidade e aceleração são
( ) 8sin 2 12cos 2x ydrv t tu tudt
= = − +
( ) 16cos 2 24sin 2x ydva t tu tudt
= = − −
c) No instante tem-se 0t =
( ) ( ) ( )0 4 0 12 0 16x y xr u v u a= = = u−
( )0v
( )0a x
y
d) A aceleração é
( ) ( ) ( ) ( )16cos2 24sin 2 4 4cos2 6sin 2 4x y x ya t tu tu a t tu tu r t= − − ⇒ = − + = −
e portanto o vector aceleração tem a direcção de ( )r t e sentido oposto.
5.2. A lei vectorial do movimento de um ponto é ( ) ( ) ( )2 22 1 2 1x yr t t u t u⎡ ⎤ ⎡ ⎤= − + + − +⎣ ⎦ ⎣ ⎦ .
a) Represente graficamente a trajectória.
b) Escreva a expressão analítica de v e a e determine as suas normas.
M. Faria – Dez 2007 9/31
Exercícios de Cinemática c) Classifique o movimento.
d) Calcule o espaço percorrido durante os primeiros 5 segundos.
5.3. A trajectória de uma partícula é descrita pelo vector posição ( ) 31sin 2 cos 22x yr t tu tu t u= − + z . Escreva
os vectores velocidade e aceleração e os seus módulos no instante 2t = π s.
5.4. Seja ( ) 2 2x yr t t u tu= + o vector que define a trajectória de uma partícula. Para o instante s, calcule
a velocidade, a aceleração e as componentes tangencial e normal da aceleração.
5t =
5.5. O vector posicional de um ponto material é ( ) ( ) ( )2 24 6 6x yr t t u t u tu= − + − + z . Determine:
a) o vector velocidade e o seu módulo;
b) o vector aceleração e o seu módulo;
c) Represente graficamente o vector posição, a velocidade e a aceleração em cada eixo, até s. 6t =
d) Indique o tipo de movimento a que está sujeito o corpo, em cada um dos eixos, até s. 6t =
5.6. Considere a curva C caracterizada pela equação ( ) ( )3cos 2 3sin 2 8 4x yr t tu tu t u= + + − z . Determine:
a) o vector unitário ; tu
b) o raio de curvatura;
c) a normal principal nu
5.7. As equações paramétricas do movimento de uma partícula são
2
3
1
2
x t
y t
z t t
= +⎧⎪
= − +⎨⎪ = −⎩
t
Determine, no instante s, a velocidade, a aceleração, a aceleração tangencial, a aceleração normal e o
raio de curvatura da trajectória.
2t =
5.8. A equação vectorial do movimento de uma partícula é
( ) ( ) ( )5sin 3cosx yr t t u t u= − π + π
a) Obtenha a equação da trajectória da partícula. Represente-a graficamente, assinalando o ponto onde
se inicia o movimento.
b) Verifique que o movimento é periódico. Em 10 s, quantas vezes a partícula percorre a sua
trajectória?
c) Obtenha a expressão da velocidade da partícula, representando-a graficamente da trajectória, entre os
instantes e s. O movimento processa-se no sentido directo ou retrógrado? 0t = 2t =
M. Faria – Dez 2007 10/31
Exercícios de Cinemática d) Mostre que a aceleração da partícula é sempre dirigida para a origem do referencial e que o seu
módulo é proporcional à distância a que a partícula se encontra da origem do referencial.
5.9. As equações paramétricas do movimento de uma partícula são dadas por:
( ) 10sin( ) 20cos
x t ty t t
=⎧⎨ =⎩
a) Escreva a equação da trajectória da partícula e represente-a graficamente.
b) Determine as leis de velocidade e aceleração.
c) Mostre que e represente graficamente o vector aceleração nos pontos A e B definidos por a = −r
20A yr u= e . 10B xr u=
d) Escreva as componentes normal e tangencial da aceleração nos pontos A e B. Justifique.
5.10. O movimento de uma partícula é definido pelas equações ( ) ( )326
12t
x t t−
= + e ( ) ( )23 112 2
tty t−
= − ,
nas quais x e y são expressos em metros, e t em segundos. Determine:
a) as expressões da velocidade e da aceleração da particula;
b) o instante para o qual a aceleração é nula;
c) a intensidade da menor velocidade alcançada pela partícula.
Resolução
a) O vector posição escreve-se
( ) ( ) ( )3 2326 1
12 12 2x yt ttr t t u u
⎡ ⎤ ⎡− −⎢ ⎥ ⎢= + + −⎢ ⎥ ⎢⎣ ⎦ ⎣
⎤⎥⎥⎦
Derivando em ordem a t obtém-se o vector velocidade
( ) ( ) 2 2
9 14 4x y
dr t t tv t t u t udt
⎡ ⎤ ⎡= = − + + − +⎢ ⎥ ⎢
⎣ ⎦ ⎣
⎤⎥⎦
e derivando uma vez mais, obtém-se o vector aceleração
( ) ( )1 1
2 2x ydv t t ta t u u
dt⎡ ⎤ ⎡ ⎤= = − + −⎢ ⎥ ⎢ ⎥⎣ ⎦ ⎣ ⎦
b) A aceleração é nula no instante T para o qual
( ) 0 1 1 02 2x yT Ta T u u T⎡ ⎤ ⎡ ⎤= ⇒ − + − = ⇒ =⎢ ⎥ ⎢ ⎥⎣ ⎦ ⎣ ⎦
2 s
c) A intensidade da velocidade é
( )2 22 2 4
3 29 1 7 204 4 8t t tv t t t t t t⎡ ⎤ ⎡ ⎤
= − + + − + = − + − +⎢ ⎥ ⎢ ⎥⎣ ⎦ ⎣ ⎦
82
e será máxima (ou mínima) no instante τ em que a derivada de v(t) (no fundo a aceleração tangencial) se
anula,
M. Faria – Dez 2007 11/31
Exercícios de Cinemática
( ) 43 20 7 20 82
8dv t d t t t t
dt dt
⎛ ⎞⎜ ⎟= ⇒ − + − + = ⇒⎜ ⎟⎝ ⎠
0
4 33 2 27 20 82 0 3 14 20
8 2d t t t tdt⎛ ⎞ τ
⇒ − + − + = ⇒ − τ + τ −⎜ ⎟⎝ ⎠
0=
A única raíz do polinómio é , e nesse instante a intensidade da velocidade é 2τ =
( )4
3 222 2 7 2 20 2 828
v t = = − + × − × + = 8 m⋅s−1
Nesse instante a velocidade é mínima (e não máxima) porque podemos comparar esse valor com o da
velocidade em qualquer outro instante, por exemplo 0t =
( )0 82 9,0v t = = ≈ 6 m⋅s−1
5.11. Uma partícula move-se de modo que as suas coordenadas, como funções do tempo são dadas por
( )( )
0
0 sin
x t v t
y t y t
⎧ =⎪⎨
= ω⎪⎩
a) Faça os gráficos de x e y como funções de t.
b) Faça o gráfico da trajectória da partícula.
c) Calcule os módulos da velocidade e da aceleração como funções do tempo.
5.12. O movimento de um ponto material é definido pelas equações:
⎩⎨⎧
==
tytx
sin8sin6
a) Faça a representação gráfica da trajectória do ponto material.
b) Escreva a lei do movimento sobre a trajectória.
c) Indique o valor máximo da velocidade e da aceleração, e as posições onde esses valores se verificam.
d) Qual o valor da velocidade na posição ( )3,4 .
5.13. Uma partícula move-se segundo a equação
( ) ( ) ( )cos sinx yr t A t u B t u= α + α
onde A e B são constantes.
a) Represente graficamente a trajectória da partícula, indicando a posição inicial.
b) Classifique o movimento. Em que instantes há inversão do sentido do movimento?
c) Mostre que a aceleração aponta para a origem e é proporcional a r .
6. Movimento curvilíneo (com integração)
M. Faria – Dez 2007 12/31
Exercícios de Cinemática 6.1. A velocidade de uma partícula é dada por ( ) 6cos 2 6sin 2x yv t tu tu= − . No instante , a partícula
encontra-se na posição
0t =
( )0,3,0 .
a) Escreva a lei vectorial do movimento e classifique-o.
b) Represente graficamente a trajectória e as grandezas r , v e a para 2t = π .
c) Escreva a lei do movimento sobre a trajectória.
d) Mostre que se trata de um movimento periódico e determine o seu período.
Resolução
a) Dado o vector velocidade
( ) 6cos 2 6sin 2x yv t tu tu= −
3
o vector posição obtém-se por integração do vector velocidade
( ) ( ) ( ) ( )1 23sin 2 3cos 2x y zr t v t dt t c u t c u c u= = + + + +∫
e as constantes de integração determinam-se pelas condições iniciais
( )( ) ( ) 1 2 3
1 2 3
0 30
0 3y
x y z
r uc c c
r c u c u c u
⎧ =⎪ ⇒ = = =⎨= + + +⎪⎩
donde, a lei do movimento é
( ) 3sin 2 3cos 2x yr t tu tu= +
Trata-se de um movimento circular no plano xOy (como veremos na alínea seguinte) e uniforme pois o
módulo da velocidade é constante
( ) ( ) ( )2 26cos2 6sin 2 6 2v t t t= + − =
sendo nula a componente tangencial da aceleração
( ) ( ) 0tda t v tdt
= =
e portanto a componente normal da aceleração é constante
( ) ( ) 12 2na t a t= =
e trata-se pois de um movimento circular e uniforme.
b) Usando as equações paramétricas e eliminando t obtém-se a equação da trajectória
( )( )
2 23sin 29
3cos2
x t tx y
y t t
⎧ =⎪ ⇒ + =⎨=⎪⎩
Esta última equação é a equação da circunferência centrada na origem e de raio 3. Quanto à aceleração ela é
( ) 12sin 2 12cos 2x ydva t tu tudt
= = − −
No instante 2t = π , os vectores posição, velocidade e aceleração são
( ) ( ) ( )2 3 2 6 2 12y xr u v u aπ = − π = − π = yu
Representamos a trajectória e os vectores e v a no instante 2t = π
M. Faria – Dez 2007 13/31
Exercícios de Cinemática
( )2v π
( )2a π
x
y
c) A lei do movimento sobre a trajectória é dada por
( ) ( )0 0
6 2 6 2t t
s t v t dt dt= = =∫ ∫ t
d) Por definição o movimento diz-se periódico se
( ) ( ) { }, 0,1,2,r t r t nT t n= + ∀ ∈ …
sendo T o seu período. Usando as equações paramétricas do movimento
( ) ( )( ) ( )( ) ( )
( )( )
3sin 2 3sin 2 2
3cos 2 3cos 2 2
x t x t T t t Tr t r t T T
y t y t T t t T
⎧ ⎧= + = +⎪ ⎪= + ⇒ ⇒ ⇒ =⎨ ⎨= + = +⎪ ⎪⎩ ⎩
π
6.2. Um corpo desloca-se à velocidade 1,5 m⋅s−1 na direcção e sentido do semi-eixo positivo Oy. Ao passar
pela origem (semi-espaço ) o corpo fica sujeito a uma aceleração de 5 m⋅s0x ≥ −2 na direcção e sentido do
semi-eixo positivo Ox. Determine:
a) a equação da trajectória;
b) o módulo da velocidade em s; 1t =
c) as componentes normal e tangencial da aceleração, e o raio de curvatura em s. 1t =
Resolução
a) Começando a contagem do tempo no instante em que o corpo passa na origem, trata-se de um
movimento com aceleração
( ) 5 xa t u=
e com as condições iniciais
( )0 1,5 yv t u= =
( )0 0r t = =
Tem-se
( )( )
0 1,55 5 1
y
t v t
x xu
dva adt dv u dt dv tu v t udt
= ⇒ = ⇒ = ⇒ = −∫ ∫ ,5 y ⇒
( ) 5 1,5x yv t tu u⇒ = + (m⋅s−1)
( ) ( )( ) 2
0 05 1,5 2,5 1,5
t r t
x y xdrv vdt dr tu u dt dr r t t u tudt
= ⇒ = ⇒ + = ⇒ = +∫ ∫ y (m)
M. Faria – Dez 2007 14/31
Exercícios de Cinemática A equação da trajectória obtem-se partindo das equações paramétricas e eliminando o parâmetro t
2222,5 10
2,5 1,5 91,5x t x y x yy t
⎧ = ⎛ ⎞⎪ ⇒ = ⇒ =⎨ ⎜ ⎟=⎪ ⎝ ⎠⎩
b) No instante s, 1t =
( ) ( ) 2 21 5 1,5 1 5 1,5 5,154x yv t u u v t= = + ⇒ = = + ≈ m⋅s−1
c) O módulo da velocidade é
225 2,25v t= +
donde
22
2525 2,2525 2,25
tdv d ta tdt dt t
⎡ ⎤= = + =⎢ ⎥⎣ ⎦ +
No instante s, 1=t
( )1 4,789ta t = ≈ m⋅s−2
( ) ( )1 5 1 5xa t u a t= = ⇒ = = m⋅s−2
( ) ( ) ( )2 2 2 2 21 1 1 1t n n ta a a a t a t a t= + ⇒ = = = − = ≈ ,437 m⋅s−2
( ) ( )( )
22 11 1
1nn
v tva ta t
== ⇒ ρ = = ≈ρ =
8,97 m
6.3. Uma partícula desloca-se com aceleração constante 4 ya u= − . A posição e a velocidade iniciais são
respectivamente ( )0 2 xr u= e ( )0 8 yv u= .
a) Escreva a equação cartesiana da trajectória, representando-a graficamente. Represente os vectores
velocidade e aceleração no instante 1t = .
b) Classifique o movimento, justificando.
c) Há inversão no sentido do movimento? Em caso afirmativo, quando?
d) Escreva a lei do movimento sobre a trajectória.
Resolução
a) Por sucessiva integração do vector aceleração
4 ya u= −
e usando as condições iniciais
( )( )0 2
0 8x
y
r u
v u
⎧ =⎪⎨
=⎪⎩
obtém-se o vector velocidade
( ) ( )8 4 yv t t u= −
e o vector posição
M. Faria – Dez 2007 15/31
Exercícios de Cinemática
( ) ( )22 8 2x yr t u t t u= + −
As equações paramétricas do movimento são
( )( ) 2
2
8 2
x t
y t t t
⎧ =⎪⎨
= −⎪⎩
e trata-se de um movimento rectilíneo
0t =
2
8
x
y
No instante tem-se 1t =
( ) ( ) ( )1 2 6 1 4 1 4x y yr u u v u a= + = = − yu
2
6
x
y ( )1v
( )1a
b) Até ao instante , o movimento ao longo do eixo dos yy é uniformemente retardado, e a partir
desse instante passa a ser uniformemente acelerado.
2t =
00
va<<
00
va><
2
ay
vy
-4
8
t
c) A inversão do movimento dá-se quando v muda de sinal, ou seja no instante . 2t =
d) ( ) 28 ttts −=
6.4. A aceleração de um corpo é dada por 510 10 tx ya u e u−= + (SI). Sabendo que no instante inicial o corpo
está na origem do referencial com velocidade 0 2 zv u= (m⋅s−1) , determine a velocidade e posição num
M. Faria – Dez 2007 16/31
Exercícios de Cinemática instante genérico.
Resolução
A aceleração é 510 10 t
x ya u e u−= +
e as condições iniciais são
( )0 0r t = =
( )0 2 zv t u= =
Tem-se sucessivamente
( ) ( )5
0 210 10
z
t vtx y u
dva adt dv u e u dt dvdt
−= ⇒ = ⇒ + =∫ ∫t
⇒
( ) ( )510 2 2 2tx yv t tu e u u−⇒ = + − + z (m⋅s−1)
( ) ( )5
0 010 2 2 2
t rtx y z
drv vdt dr tu e u u dt drdt
−⎡ ⎤= ⇒ = ⇒ + − + =⎣ ⎦∫ ∫t
⇒
( ) 2 52 25 2 25 5
tx y zr t t u t e u tu−⎛ ⎞⇒ = + + − +⎜ ⎟
⎝ ⎠ (m)
6.5. Um homem inicialmente no centro de um carrocel que gira com velocidade angular constante de 0,2
rad⋅s−1, desloca-se ao longo do raio da plataforma, com velocidade constante de 0,1 m⋅s−1 relativamente à
mesma.
a) Determine as componentes radial e transversal da velocidade e aceleração em qualquer instante.
b) Sabendo que o diâmetro da plataforma é de 10m, qual a velocidade e aceleração na extremidade da
plataforma?
Resolução
a) As componentes radial e transversal da velocidade e da aceleração são assim definidas
rr ru=
( )r
r rv
v
dr d drv ru udt dt dt
θ
r uθ= = = + ω
22
2 2
r
r r
aa
dv d dr d r dra u r u r u rdt dt dt dtdt
θ
θ θ
⎛ ⎞⎛ ⎞ ⎛= = + ω = − ω + α + ω⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎜⎝ ⎠ ⎝⎝ ⎠
u⎞⎟⎠
Os dados do problema são
0,2ω= rad⋅s−1
0,1rv = m⋅s−1
( )0 0r t = =
M. Faria – Dez 2007 17/31
Exercícios de Cinemática Daqui tira-se
( )( )
2
20 00,1 0,1 0
r t t
r rdr d rv dr v dt dr dt r t tdt dt
= ⇒ = ⇒ = ⇒ = ⇒ =∫ ∫
0 0ddtω
ω= ⇒ α = =
e as componentes radial e transversal escrevem-se -1 -2
-1 -2
0,1 m s 0,004 m s
0,02 m s 0,04 m sr rv a
v t a tθ θ
⎧ ⎧= ⋅ = − ⋅⎪ ⎪⎨ ⎨
= ⋅ = ⋅⎪ ⎪⎩ ⎩
t
b) Se o diâmetro é de 10 m, na extremidade da plataforma 5r = m. Tem-se
0,10,1
1r
rv
v uv r
uθθ
=⎧⇒ = +⎨ = ω =⎩
(m⋅s−1)
2 0,20,2 0,04
2 0,04
r
r
a ra udra
dt
uθθ
⎧ = − ω = −⎪ ⇒ = − +⎨
= ω =⎪⎩
(m⋅s−2)
6.6. O acesso a um parque automóvel é efectuado por uma pista em caracol de raio 10m e distância entre
pisos de 2 m. As equações da trajectória dos veículos nesta pista são 1z k= θ e 2R k= .
a) Calcule k1 e k2.
b) Determine a direcção da velocidade de um automóvel que sobe a pista.
c) Supondo que a velocidade de subida é 18 km⋅h−1, determine a posição do automóvel em função do
tempo.
d) Calcule o tempo necessário para atingir o parque de estacionamento a partir da entrada na pista.
e) Qual a aceleração do automóvel nesse instante?
Resolução
2 m
10 m
M. Faria – Dez 2007 18/31
Exercícios de Cinemática a) O raio da trajectória é 10 m, donde
22 10
10R k
kR=⎧
⇒ =⎨ =⎩m
Se a distância entre dois pisos é de 2 m, o automóvel sobe 2 m quando descreve um ângulo completo de 2π,
ou seja
11 1
12 22, 2
z kk k
z= θ⎧
⇒ = π ⇒ =⎨ = θ = π π⎩ m⋅rad−1
b) Recorde-se que em coordenadas cilíndricas o vector posição se escreve
zr u zuρ= ρ +
e neste caso
110 zr u uρ= + θπ
(11.1)
Derivando em ordem a t obtém-se o vector velocidade
110 10z zdr d dv u u udt dt dtθ θ
ω ω
θ θ= = + = ω +
π πuω
com módulo
2100 1v ω= ππ
+ (11.2)
A orientação deste vector (que é a orientação do movimento porque o vector velocidade é sempre tangente à
trajectória com o sentido do movimento) é dada pelo seu versor, o versor tangencial tu ,
2 2
1 10 1
100 1 100 1z
t t
v v
v vu u v u uv
ρ
θπ
= ⇒ = = +π + π +
z
Facilmente se obtém a inclinação da pista, o ângulo α da figura
vθ
v
vz α
1arctan 1,8º
10zv
vθα = = ≈
π
c) A velocidade de subida é constante e vale
18v = km⋅h−1 5= m⋅s−1
Também é constante a velocidade angular ω, e de acordo com (11.2)
22
100 1 0,4997100 1
vv ω π= π + ⇒ ω= ≈π π +
rad⋅s−1
Sendo ω constante podemos facilmente obter a dependência de θ em função de t, supondo que no instante
M. Faria – Dez 2007 19/31
Exercícios de Cinemática inicial , ( )0 0tθ = =
( )( )
0 00,4997
t td dt d t tdt
θθω = ⇒ ω = θ ⇒ θ =∫ ∫
Usando agora (11.1),
10 0,159 zr u uρ= + (m)
d) O tempo T que leva a dar uma volta completa pode ser determinado por
( )( )
0,499712,57
2
T TT
T
⎧θ =⎪ ⇒ =⎨θ = π⎪⎩
s
e) A aceleração é
210 10 2,497zdv da u u udt dt θ ρ
ω⎡ ⎤= = ω + = − ω = −⎢ ⎥π⎣ ⎦uρ
Recorde-se que
duu
dtdu udt
ρθ
θρ
⎧= ω⎪⎪
⎨⎪ = −ω⎪⎩
6.7. Uma partícula desloca-se no plano xOy com aceleração constante. No instante está na origem com
velocidade
0t =
0 3 2x yv u u= − e no instante s tem velocidade 3t = 9 7x yv u u= + . Qual a aceleração da partícula e
a sua lei do movimento.
6.8. A aceleração de um ponto material é x ya u tu= + (m⋅s−2). No instante inicial, o ponto material tinha
velocidade nula e estava na origem do sistema de eixos. Determine:
a) as acelerações tangencial e normal ao fim de 2 segundos de movimento;
b) o raio de curvatura da trajectória no mesmo instante;
c) a distância do corpo à origem ainda no mesmo instante.
6.9. Uma partícula move-se com aceleração dada por ( ) 32cos3 6 3sin3tx ya t tu e u tu−= + − z . Sabendo que no
instante , a partícula está localizada no ponto 0t = ( )1,3,2− e tem velocidade 2 2x yu u u− + z estabeleça as
expressões da velocidade e do vector posição da partícula no instante t.
6.10. Uma partícula move-se com aceleração ( ) 4sin 4cosx ya t tu tu= − + . No instante a posição é dada
pelo vector
0t =
( )0 4 yr = u e a velocidade pelo vector ( )0 4 xv = u . Determine:
a) a trajectória da partícula;
b) as acelerações normal e tangencial;
c) o raio da curvatura.
M. Faria – Dez 2007 20/31
Exercícios de Cinemática
6.11. Chico desloca-se no seu VW Polo com uma aceleração 3 2x yu u− (m⋅s−2) enquanto Paula segue no seu
Renault Clio com aceleração 3x yu u+ (m⋅s−2). Supondo que ambos partem em repouso do mesmo ponto,
qual a distância entre Chico e Paula ao fim de 5 segundos.
6.12. Um ponto material move-se no plano xOy segundo a lei 2
2
2
2
4sin
3cos
d x tdtd y tdt
⎧= −⎪⎪
⎨⎪ =⎪⎩
Sabendo que para se tem 0t =
0 3
4 0
x ydx dydt dt
= =⎧ ⎧⎪ ⎪⎨ ⎨
= =⎪ ⎪⎩ ⎩
−
determine:
a) a equação da trajectória;
b) o valor da velocidade quando 4t = π .
6.13. Uma partícula move-se no plano xOy de tal modo que:
34 4
4
dx t tdtdy tdt
⎧ = +⎪⎪⎨⎪ =⎪⎩
e no instante encontra-se na origem dos eixos coordenados. 0t =
a) Escreva a expressão do vector posição da partícula e indique a posição da partícula para . 1t =
b) Escreva a equação da trajectória e represente-a graficamente.
c) Determine a aceleração da partícula no instante 1t = .
6.14. Uma partícula move-se com aceleração zyxt ututuea sin3cos52 −+= − (m⋅s−2). Se no instante 0=t a
partícula se encontra na posição com velocidade ( 2,3,1 − ) zyx uuu 234 +− (m⋅s−1), determine, para qualquer
instante:
a) o vector velocidade;
b) o vector posição.
6.15. Considere o movimento no plano de uma partícula sujeita a uma aceleração constante (m⋅s2 ya u= −2).
Sabendo que no instante 1t = s a sua velocidade é xv u= (m⋅s−1) e que no instante s a partícula se 2t =
M. Faria – Dez 2007 21/31
Exercícios de Cinemática encontra na posição de coordenadas ( )1,0 m, determine:
a) a sua velocidade em qualquer instante;
b) o vector posição em qualquer instante;
c) a equação da trajectória, representando-a no plano xOy com a indicação da posição inicial e do
sentido do movimento;
d) o versor (tangente à trajectória) no instante te 1t = s.
Resolução
a) A velocidade obtém-se por integração do vector aceleração sabendo que ( ) itv == 1 .
( )( ) ( )
12 1
x
v t t
x yu
dv a dv adt dv adt v t u t udt
= ⇒ = ⇒ = ⇒ − = −∫ ∫
ou seja
( ) ( )2 1x yv t u t u= + − (m⋅s−1)
b) O vector posição obtém-se por integração do vector velocidade sabendo que ( )2 xr t u= = . Tem-se
( )( ) ( ) ( ) ( )2
22 1 2 2
x
r t t
x y x xu
dr v dr u t u dt r t u t u t tdt
⎡ ⎤= ⇒ = + − ⇒ − = − + −⎣ ⎦∫ ∫ yu
ou seja
( ) ( ) ( )21 2x yr t t u t t u= − + − (m)
c) As equações paramétricas são
( )( ) 2
1
2
x t t
y t t t
⎧ = −⎪⎨
= −⎪⎩
e a equação da trajectória é obtida eliminando o parâmetro t, ou seja
( )( ) ( ) (22
__1 1__ 1 2 12
x t t t xy x xy t t t
⎧ = − ⎧= +⎧⎪ ⎪⇒ ⇒⎨ ⎨ ⎨ )= + − += − ⎩ ⎪⎪ ⎩⎩
e tem-se
( ) 2 1y x x= −
0t =
M. Faria – Dez 2007 22/31
Exercícios de Cinemática d) O versor é sempre tangente à trajectória, ou seja tem sempre a orientação do vector velocidade.
No instante o vector velocidade é dado, ou seja
te
1t = ( )1 xv t u= = . Assim neste instante tem-se
( )1t xe t u= =
6.16. Um corpo desloca-se à velocidade de 2 m⋅s−1 na direcção e sentido do semi-eixo positivo Oy. Ao passar
pela origem o corpo fica sujeito a uma aceleração 14 x yy
a u uv
= + (m⋅s−2). Determine:
a) a lei da velocidade;
b) a aceleração em função do tempo;
c) no instante s calcule: 1t =
i. o versor da tangente à trajectória;
ii. o módulo da aceleração;
iii. a componente tangencial da aceleração;
iv. a componente normal;
v. o raio de curvatura.
Resolução
a) Considerando o problema desde o instante em que o corpo passa na origem, trata-se de um problema
cuja a aceleração é
14 x yy
a u uv
= + (m⋅s−2)
com as condições iniciais
( )0 0r t = = (m)
( )0 2 yv t u= = (m⋅s−1)
Usando componentes cartesianas, as componentes da aceleração são
41
x
yy
a
av
=⎧⎪⎨ =⎪⎩
e as condições iniciais são
( )( )
0 0
0 2x
y
v t
v t
⎧ = =⎪⎨
= =⎪⎩
( )( )
0 0
0 0
x t
y t
⎧ = =⎪⎨
= =⎪⎩
Na direcção Ox tem-se
( )( )
0 04 4xv t tx x
x xdv dva dv dtdt dt
= ⇒ = ⇒ = ⇒ =∫ ∫ 4xv t t
e na direcção Oy
M. Faria – Dez 2007 23/31
Exercícios de Cinemática ( )
( )2
2 0
1 2 4xv t ty yy y y
y
dv dva v dv dt
dt dt v= ⇒ = ⇒ = ⇒ = +∫ ∫ yv t t
Das duas soluções (positiva e negativa) apenas interessa a solução positiva, dado que no instante inicial a
velocidade em y é positiva e nunca se anula (para poder ser negativa teria de se anular). Assim, a lei da
velocidade escreve-se
( ) 4 2 4x yv t tu t u= + + (m⋅s−1)
e no instante 1=t
( ) 4 6x yv t u u= + (m⋅s−1)
b) Para obtermos a aceleração em função do tempo, derivamos a expressão anterior
( ) ( ) 142 4x y
dv ta t u u
dt t= = +
+ (m⋅s−2)
c) O módulo da velocidade é
( ) 216 2 4v t t t= + +
e no instante 1t =
( )1 2v t = = 2 (m⋅s−1)
i. Como a velocidade é sempre tangente à trajectória, o versor da tangente à trajectória é o
versor da velocidade, ou seja
( ) ( ) ( ) ( )1 1 41 1 4 61 122 22t x yu t v t u u u u
v t= = = = + = +
=31x y
ii.
( ) ( ) ( )1 14 162 4 62 4x ya t u u a t a ttt
= + ⇒ = + ⇒ = =++
971 (m⋅s−2)
iii.
( ) ( ) ( ) ( )22
16 1 1716 2 4 12216 2 4
t tdv t d ta t t t a t
dt dt t t
+= = + + = ⇒ = =
+ + (m⋅s−2)
iv.
( ) ( ) ( )2 2 101 1 133n ta t a t a t= = = − = = (m⋅s−2)
v.
( ) ( )( )
2 1 111 31 5n
v tt
a t=
ρ = = ==
3 m
7. Movimento circular
M. Faria – Dez 2007 24/31
Exercícios de Cinemática 7.1. Um corpo executa um movimento circular com velocidade 10 2v t= − e raio igual a 25 m.
a) Determine e indique numa figura a aceleração da partícula nos instantes inicial e quando pára.
b) Determine a aceleração angular, a velocidade angular e o ângulo descrito até o corpo parar.
c) Determine a posição e o caminho percorrido até aos instantes 5t = s e 10t = s.
7.2. Uma partícula tem movimento circular de raio R com velocidade angular inicial ω0. Sendo o movimento
retardado com aceleração angular constante −α mostre que, passado o tempo 0ωα
a partícula repousa e nesse
instante percorreu uma distância 20
2R ωα
.
7.3. Uma pista de forma circular tem um diâmetro de 128 m. Um corredor aumenta a sua velocidade
uniformemente no tempo, desde 4,3 m⋅s−1 a 7,3 m⋅s−1, numa distância de 28,9 m.
a) Determine a aceleração tangencial do corredor.
b) Calcule a aceleração normal e o módulo da aceleração do corredor, 2 s após ter começado a aumentar
a velocidade.
7.4. Uma partícula descreve uma trajectória circular de raio 2 m, sendo a aceleração angular dada por
( rad⋅s158)( 2 +−=α ttt −2). Sabendo que no instante inicial a partícula está em repouso e a sua coordenada
angular é rad, determine: 00 =θ
a) a lei da velocidade angular;
b) a lei do movimento angular;
c) os instantes em que a velocidade se anula;
d) a distância percorrida ao fim de 4s.
7.5. Considere que um pequeno corpo executa um movimento circular com velocidade constante igual a π
m.s-1 e com frequência de 5 Hz.
a) Indique numa figura a direcção e o sentido dos vectores velocidade e aceleração.
b) Determine o ângulo descrito ao fim de um período de movimento.
c) Calcule o raio da trajectória.
d) Calcule o vector velocidade em função das suas componentes cartesianas e verifique que o seu
módulo vale π de acordo com o enunciado do problema.
7.6. A figura representa, num dado instante, a aceleração total ( 15 m⋅s−2 ) de uma partícula com movimento
circular. Neste instante determine a velocidade da partícula e as acelerações tangencial e centrípeta.
M. Faria – Dez 2007 25/31
Exercícios de Cinemática
30º 2,5 m a
v
7.7. Um rapaz prende uma bola na extremidade de um fio de comprimento 0,6 m fazendo-a girar num círculo
vertical. A velocidade da bola no seu ponto mais elevado é 4,3 m⋅s−1 e no seu ponto mais baixo é 6,5 m⋅s−1.
Qual a aceleração nos pontos mais elevado e mais baixo.
7.8. Considere o movimento de rotação em que é válida a lei da aceleração, kα = θ (rad⋅s−2), sendo k uma
constante e θ o deslocamento angular. Sabe-se que na posição 0Aθ = rad a velocidade angular é
rad⋅s10Aω = −1, e que na posição rad a velocidade angular é 1Bθ = 0Bω = rad⋅s−1. Com base nestes dados
determine:
a) a constante k;
b) a aceleração angular e a velocidade angular para a posição 0,5Cθ = rad;
c) as componentes tangencial e normal da aceleração no ponto C, sabendo que o movimento possui um
raio de curvatura constante de valor igual a 20 cm;
d) o módulo da aceleração e a direcção que esta faz com a trajectória.
Resolução
a) A constante K pode ser determinada mediante
( )B B
A A
d d d d d d ddt d dt
ω θ
ω θ
ω ω θ= α ⇒ = α ⇒ ω ω= α θ ⇒ ω ω= α θ θ
θ ∫ ∫
ou seja 0 1
0 1 2 2
10 010 0
1 1 1002 2
d K d K K⎡ ⎤ ⎡ ⎤ω ω= θ θ ⇒ ω = θ ⇒ = −⎢ ⎥ ⎢ ⎥⎣ ⎦ ⎣ ⎦∫ ∫ s−2
b) Determinado Κ, a aceleração angular escreve-se
( ) θ−=θα 100 (rad⋅s−2)
e para a posição rad 5,0=θC
( ) 505,0 −=α (rad⋅s−2)
A velocidade angular nesse ponto C é
0 1 0,52 2010 0
10
1 50 75 8,662
C
Cd K dω
⎡ ⎤ ⎡ ⎤ω ω = θ θ⇒ ω = − θ ⇒ ω = ≈⎢ ⎥ ⎣ ⎦⎣ ⎦∫ ∫ rad⋅s−1
c) Para o movimento circular, as componentes tangencial e normal da aceleração relacionam-se com as
grandezas angulares por
M. Faria – Dez 2007 26/31
Exercícios de Cinemática
2t
n
a
a
= αρ⎧⎪⎨
= ω ρ⎪⎩
Com cm m, no ponto rad tem-se 20ρ = 2,0= 0,5Cθ =
( )0,5 10ta θ = = − m⋅s−2
( )0,5 15na θ = = m⋅s−2
d) O módulo da aceleração é
2 2t na a a= +
e quando rad vem 0,5Cθ =
( ) ( )2 20,5 10 15 18,03a θ = = − + ≈ m⋅s−2
Como se pode ver na figura, o ângulo ϕ que o vector aceleração faz com a direcção do movimento (tangente
à trajectória) é dado por
15tan arctan 56,3º10
n
t
aa
⎛ ⎞ϕ = ⇒ ϕ = ≈⎜ ⎟⎝ ⎠
a
an
at
ϕ
7.9. Acelera-se uniformemente um carro de corrida, de modo que a sua velocidade passe de 72 km/h para
108 km/h, num percurso curvo de 120 m de comprimento e 200 m de raio. Determine o módulo da
aceleração total do carro, após o primeiro percurso de 80 m na curva. Escreva as leis angulares deste
movimento.
7.10. Uma partícula descreve uma trajectória circular de 20 cm de raio. A lei do movimento é 24s t t= − (m).
a) Determinar as grandezas da velocidade e da aceleração no instante 1t = s.
b) Ao fim de quanto tempo se inverte o sentido do movimento.
c) Qual o comprimento do arco percorrido pela partícula até ao instante 3t = s.
7.11. Um comboio desloca-se a 144 km/h numa curva de 900 m de raio quando são accionados os freios,
imprimindo uma desaceleração constante ao combóio. Após 6 s a velocidade reduziu-se para 96 km/h.
Determine a aceleração (módulo e direcção) do combóio 3 s depois do início da travagem. Qual o espaço
percorrido durante os 6 s?
M. Faria – Dez 2007 27/31
Exercícios de Cinemática Resolução
Consideramos o inicio do movimento no instante em que o comboio sofre a desaceleração. Trata-se
de um movimento circular de raio 900R = m, com aceleração angular constante, uma vez que a
desaceleração é constante. A velocidade inicial é
( )0 144v t = = km⋅h−1 m⋅s40= −1
e a velocidade ao fim de 6 segundos é
( )6 96v t = = km⋅h−1 m⋅s26,67= −1
No movimento circular tem-se
vv RR
= ω ⇒ ω=
As velocidades angulares particulares são então
( ) 4090
tω = = rad⋅s−1
( ) 86270
tω = = rad⋅s−1
A aceleração angular é 6 8 270
0 4 90
26135
d dt d dt ddtω
α = ⇒ α = ω ⇒ α = ω ⇒ α = − ⇒∫ ∫
1405
⇒ α = − rad⋅s−2
e a velocidade angular é
( )( ) ( )
0 4 90
1 4 4405 90 90 405
t td dt d t t t tdt
ωωα = ⇒ α = ω ⇒ − = ω − ⇒ ω = −∫ ∫
1 (rad⋅s−1)
Escolhendo o referencial tal que a posição inicial do comboio seja ( )0 0tθ = = , tem-se
( )( ) 2
0 0
4 1 4 190 405 90 810
t td t dt d t t tdt
θθ ⎛ ⎞ω = ⇒ − = θ ⇒ θ = −⎜ ⎟⎝ ⎠∫ ∫ (rad)
As componentes normal e tangencial da aceleração são 2
n
t
a Ra R
⎧ = ω⎪⎨
= α⎪⎩
e o módulo da aceleração
4 2a R= ω + α
No instante s, 3t =
( )( )
3 1,235
3 2,222n
t
a t
a t
⎧ = ≈⎪⎨
= ≈⎪⎩
( )3 2,542a t = ≈ m⋅s−2
( )3 0,122tθ = ≈ rad
M. Faria – Dez 2007 28/31
Exercícios de Cinemática
aat
an 0t =
29º
O comboio pára ao fim de 18 segundos, pois nesse instante a velocidade é nula, isto é
( )18 0tω = =
Assim, até ao instante s não há inversão do sentido do movimento e a distância percorrida é 6=t
( ) ( )6 6d t R t= = θ = = 200 m
7.12. Uma plataforma circular de raio 2 m, inicialmente em repouso, pode rodar livremente em torno do eixo
fixo perpendicular ao plano da plataforma e que passa no seu centro. Sabendo que a plataforma é acelerada
de acordo com: α = 120 t2- 48t +16 (SI), determine:
a) a velocidade angular e a posição em função do tempo;
b) as componentes normal e tangencial da aceleração de um ponto da periferia da plataforma, para t=1s.
Resolução
a) A aceleração angular é
( ) 1648120 2 +−=α ttt (rad⋅s−2)
e escolhendo o referencial tal que no instante 0=t se tem 0=θ , as condições iniciais são
( ) 00 ==ω t
( ) 00 ==θ t
Primitivando sucessivamente tem-se
( ) ( )⇒ω=+−⇒ω=α⇒
ω=α ∫∫
ω ttddtttddt
dtd
00
2 1648120
( ) tttt 162440 23 +−=ω⇒ (rad⋅s−1)
( ) ( )⇒θ=+−⇒θ=ω⇒
θ=ω ∫∫
θ ttddttttddt
dtd
00
23 162440
( ) 234 8810 tttt +−=θ⇒ (rad)
b) As componentes normal e tangencial da aceleração em função das grandezas angulares escrevem-se
M. Faria – Dez 2007 29/31
Exercícios de Cinemática
⎪⎩
⎪⎨⎧
ρα=ρω=
t
n
aa 2
Para um ponto na periferia da plataforma o raio é
2=ρ m
e tem-se
( ) ( )( )⎪⎩
⎪⎨⎧
+−=
+−=
3296240
16244022
223
ttta
tttta
t
n
No instante s, 1=t
( )( )⎪⎩
⎪⎨⎧
⋅==
⋅==−
−
2
2
sm 1761
sm 20481
ta
ta
t
n
7.13. Um corpo descreve uma trajectória circular segundo a lei 3 2 2s t t= + (m). Se a aceleração do corpo no
instante s for 2t = 16 2 m⋅s−2, calcule para esse instante a velocidade linear, o comprimento do arco
percorrido e o raio de curvatura.
7.14. Uma partícula roda sobre uma circunferência de raio 0,1 m. O ângulo que a semi-recta, que une o
centro da circunferência com a partícula, faz com uma direcção fixa do espaço (eixo dos xx) é dado por
rad. Calcule: ( ) 25 18t t tθ = +
a) a velocidade angular em função do tempo;
b) a aceleração normal e tangencial para 1t = s;
c) o instante em que o vector aceleração faz com o raio um ângulo de 45º.
7.15. A aceleração angular de um veio é definida pela relação 0,25α = − ω , na qual α é expresso em rad⋅s−2 e
ω em rad⋅s−1. Sabendo que para s a velocidade angular do veio é de 20 rad⋅s0t = −1, determine:
a) o número de revoluções necessárias para atingir o repouso;
b) o tempo necessário para a velocidade angular do veio sofrer uma redução de 1% do seu valor inicial.
Resolução
a) A aceleração angular é
0,25α = − ω (rad⋅s−2)
e as condições iniciais são
( )0 20tω = = (rad⋅s−1)
( ) 00tθ = = θ (rad)
Tem-se
M. Faria – Dez 2007 30/31
Exercícios de Cinemática
( )( )
0 20
10,25
t td ddt dt ddt
ωω ωα ω = ⇒ = ⇒ = ω ⇒
α − ω∫ ∫
( ) ( ) 44 ln ln 20 20 tt t t −⎡ ⎤⇒ = − ω − ⇒ ω =⎣ ⎦ e (rad⋅s−1)
( )
0
4
020
t ttd dt d e dt ddt
θ−
θ
θω = ⇒ ω = θ ⇒ = θ ⇒∫ ∫
( ) ( )40 80 1 tt e−⇒ θ = θ + − (rad)
O instante T em que o veio atinge o repouso é tal que a sua velocidade angular se anula,
( ) 40 20 0Tt T e T−ω = = ⇒ = ⇒ →+∞
ou seja o veio nunca pára. Apesar de o veio nunca parar podemos determinar o número máximo de voltas
que ele dá. O ângulo descrito desde o instante inicial até T é →+∞
( ) ( )40 lim 80 1 80T
TT e−
→+∞Δθ = θ − θ = − = rad
e o número de voltas correspondente a este ângulo é
nº de voltas 80 12,732
= ≈π
ou seja o veio dá 12 voltas completas antes de parar.
b) Seja T o instante em que a velocidade angular do veio atinge 1% do seu valor inicial. Tem-se
( ) 0,2t Tω = = (rad⋅s−1)
e usando a lei da velocidade angular
( ) 420 0,2 4ln 0,01 18,42TT e T−ω = = ⇒ = − ≈ s
M. Faria – Dez 2007 31/31