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Neutrinos de Dirac vs neutrinos de Majorana
Teoria
J. MagninVII Escola do CBPF
14 a 25 de Julho de 2008
Conteúdo
• Por que neutrinos massivos ? Motivações.
• Neutrinos: propriedades gerais.• Conjugação de carga.• Neutrinos de Dirac vs Majorana.• Massas de Dirac vs massas de
Majorana.• Conclusões.
Motivações• No Modelo Padrão os neutrinos não tem massa, mas por que ? Aparentemente não há nenhuma razão fundamental para que os neutrinos tenham massa nula...
• Hoje está bem estabelecido que os neutrinos oscilam, quer dizer, eles mudam de sabor conforme evoluem no tempo. Que os neutrinos sejam massivos é uma explicação plausível para este fenômeno.
• Modelos de Grande Unificação requerem de neutrinos massivos.
• E tem também motivações cosmológicas:
Pensem no fóton. Ele tem massa nula por que é o bóson de calibre da eletrodinâmica. O fato de ele ter massa nula garante a simetria de calibre, que tem como conseqüência a conservação da corrente eletromagnética !
• No Modelo Padrão os neutrinos não tem massa, mas por que ? Aparentemente não há nenhuma razão fundamental para que os neutrinos tenham massa nula...
• Hoje está bem estabelecido que os neutrinos oscilam, quer dizer, eles mudam de sabor conforme evoluem no tempo. Que os neutrinos sejam massivos é uma explicação plausível para este fenômeno.
• Modelos de Grande Unificação requerem de neutrinos massivos.
• E tem também motivações cosmológicas:
• Matéria escura do Universo: a razão massa/luz dos sistemas estelares cresce com o aumento do tamanho do sistema. O problema da “luz faltante” poderia ser resolvido se os neutrinos tivessem uma massa da ordem de uns poucos eV.• Densidade de matéria do Universo: a densidade de neutrinos no Universo é da ordem de 8 vezes a densidade bariônica. Se os neutrinos tem massa, eles contribuem com uma quantidade enorme a densidade de energia, o que afeta a evolução do Universo.• etc.
mas o problema não é simples…
em primeiro lugar tem que ser lembrado que qualquer tentativa de medir as massas dos neutrinos tem resultado, até agora (Julho de 2008), em um fracasso.As cotas superiores para os valores das massas dos neutrinos são:
e < 2.2 eV
< 170 keV
< 15 MeV
x 103
x 103
e 0.510 MeV
105.6 MeV
1776.9 MeV
x 105
x 103
x 102
compare com:
x 30
A cosmologia diz que m < 1 eV
e, por outro lado, se interpretamos que as oscilações de neutrinos são devidas as massas, obtemos:
m122 = m2
2 – m12 = 7 –3.0 + 2.0 x 10-5 eV2
m322 = m3
2 – m22 = 2 –0.7 + 1.0 x 10-3 eV2
m312 = m3
2 – m12 2 x 10-3 eV2
e ainda existe o problema da hierarquia de massas:
é (m1 < m2 < m3 ) ou (m1 < m3 < m2 ) ?
Neutrinos: propriedades gerais
O neutrino livre (massivo ou não) é descrito por
Bispinor (= spinor de 4 componentes)
A equação de movimento é
Eq. de Euler Lagrange
massa (pode ser m=0)
solução
Onda planaspin = 1/2
destrói neutrino cria anti-neutrino
Representação de Dirac
auto estados de helicidade
Definimos
Propriedades
Conjugação de Carga
Porem, o estado “neutrino” é definido em termos dos operadores as, as
†, bs, bs†,
como:
Qual é
o e
feito
de C n
os o
pera
dore
s a s
, as† , b
s e
b s† ?
resposta:
e também,
lembrar que C é uma fase (ei), então |C| = 1
então
queremos agora saber como o operador C atua sobre a “função” então
obtemos
compare com
Notar
que
o o
pera
dor C
atu
a só
no
espa
ço d
os o
pera
dore
s
e a representação matricial do operador C ?
começamos olhando
onde * é conjugado complexo para funções e conjugado hermitiano para operadores. Também vale
agora compare
e use
Representação de Dirac
Neutrinos de Dirac vs neutrinos de Majorana
P.A.M. Dirac E. Majorana
Definição
Det
alhe
• Dira
c ne
cess
ita 4
ope
rado
res: a s
, as† , b
s e
b s†
• Major
ana
só 2
: as, a
s†
Dirac Majorana
Conjugação de carga-paridade - CP
Dirac
Situação idêntica ao caso da C:• CP atuando sobre o estado físico tem associada uma fase
• CP atuando sobre a função de onda tem associada uma fase -*
Majorana
é imaginário puro e é a mesma seja para o estado físico ou para a função de onda
Propriedades CPT do neutrino de Majorana
Leis físicas são invariante sob operações combinadas C, P e T
Definimos
Notar que é um operador anti-unitário:
efeito de no campo de Majorana
• T tem a ver com 13 e conjugação complexa• CP e i20 i
20 13 = i01 23 = 5
Compare
e use
então
agora use a identidade
e segue
A fase de um campo de Majoranaé imaginaria pura
e, finalmente, usando
temos
Neutrinos de Majorana na representação chiral
matrizes de Dirac na representação chiral
representação de Dirac
compare com
e lembre quena representação chiral o neutrino Left éentão posso escrever
só necessito de UM spinor paradescrever um campo de Majorana
compare com
Massas de Dirac vs massas de Majorana
neutrinos de Dirac
necessito das duas chiralidades
Problema: R não existe no Modelo Padrão
porem, no Modelo Padrão existe , o conjugado de carga do
E pensando nos conjugados de carga, todos os termos da forma
servem como termos de massa e são consistentes com a invariância de Lorentz.
Os termos acima, escritos em função das chiralidades R e L, ficam
são termos de massa lícitos, e que resultam de construir o neutrino de Majorana como
então
Notar
que
não
são
nec
essá
rias as
dua
s
chira
lidad
es d
o ca
mpo
do
neut
rino
Conclusões• Definimos os neutrinos de Majorana e estudamos suas propriedades sob transformações CP e CPT.
• Vimos que os neutrinos de Majorana tem a metade dos graus de liberdade se comparados com neutrinos de Dirac.
• Discutimos brevemente acerca das diferenças entre termos de massa de Dirac e de Majorana.
• Mas também...
O termo de massa de Dirac é invariante por transformações de fase
e esta invariância conduz à conservação do numero leptônicono Modelo Padrão.
O neutrino de Majorana não tem numero leptônico definido, de fato, ele é feito como uma combinação linear de um objeto com L = +1 e outro com L = -1.
Ou seja, termos de massa de Majorana violam numero leptônico por L = 2.
Bibliografia
• Neutrinos in physics and astrophysics; Chung Wook Kim and Aihud Pevsner (Contemporary concepts in Physics Vol. 8, Ed. Harwood Academic Publishers).
• Massive neutrinos in physics and astrophysics; Rabindra N. Mohapatra and Palash B. Pal (World scientific lecture notes in physics Vol. 41, Ed. World Scientific).
Fim da terceira aula